() SUli r/KQUILIBRK I) PLASTICITÉ 



tous les sens une pression moyenne plus considérable : fluides tant qu'on ne 

 les comprime pas, ils deviennent, en (pielque soi1e, solides sous pression. 

 Leur coellicienl d'élasticité de glissement, ou coefficient de riyidilr (,u de 

 Lamé), au lieu d'être constant comme chez les solides, nul comme chez les 

 lltn'dcs, parait proportionnel à la pression moyenne/;. 



(/est ce que je déduis en eflel des expressions par lesquelles on repré- 

 sente, dans les corps isoliopes, la moyenne des forces élastiques princi- 

 pales (c'est-à-dire la pression moyenne ]> changée de signe) et aussi les 

 dilTérences respectives de ces trois forces, en fonction des trois dilatations 

 principales ù,, 0., 1)5. En lenani compte, dans tous les résultats, des termes 

 artectés des carrés et des produits deux à deux de 0,, c).j, t)^, puis exprimant 

 que le milieu considéré, pour des valeurs finies de (),, tlo, c),, cesse d'ad- 

 mettre des forces élastiques tangenlielles de grandeur sensible dès que la 

 pression moyenne p est nulle, je trouve que les composantes appelées par' 

 Lamé N,, No, N-, T,, T.,, T- y ont pour valeurs (tant qu'elles ne dépassent 

 pas certaines limites) : 



m est un coeflicient positif et constant assez considérable, et u, v, w, fonc- 

 tions des coordonnées |)rimitives x, ij, z, désignent les composantes du 

 déplacement moléculaire. De plus, la même analyse prouve que la dilatation 

 cubi(pie est en même temps négligeable en comparaison des trois dilatations 

 linéaires dont elle égale sensiblement la somme algébrique, ou qu'on peut 

 admettre la relation d'incompressibilité 



(/(( ilv dir 



1 -♦- - =0. 



dx dij dz 



Si l'on joint celle-ci aux trois éipiations qui expriment l'écpiilibre de trans- 

 lation d'mi élément de volume rerlanguiaire, on aura les quatre é(piations 



