DES MASSIFS PULVERULENTS. 17 



La partie commune, — p, des trois pressions (ou plutôt tractions) 

 F,, ¥^, F3, représente l'effort qui tend à dilater ou à comprimer le corps, 

 non celui qui tend à le déformer. Ce dernier effort est au contraire repré- 

 senté par leurs différences respectives F.^ — F5, F3 — F,, F, — F.,, et il 

 est d'autant plus faible, en comparaison des déformalions produites c)^ — ^-^, 

 c), — c)|, (), — c)o, que le corps a moins de rigidité. 



Occupons-nous d'abord des solides, ou milieux cohérents proprement 

 dits, c'est-à-dire des corps dont les déformations <)., — 4)3, <),- — t)i, <)i — <^i 

 ne deviennent jamais sensibles qu'autant que les efforis F^ — F3, F3 — F,, 

 F, — F2 le deviennent eux-mêmes. Les rapports » 



l{P^-Vz) ^(F,-F.) |(F.-F,) 



n'y croissent donc pas au delà de toute limite lorsque leurs dénominateurs 

 diminuent jusqu'à zéro, et les rapports inverses, exprimés, d'après les trois 

 premièi-es formules (i), par 



K' -f-(n" -t- (;"o).\, K' -+- (B" -+- C"e).\, K' + (B" -4- C'o) .I5, 



n'y deviennent pas nuls quand F, , Fg, F3 se réduisent à leur partie primitive 

 A, ou que cl,, <).,, D3 décroissent jusqu'à zéro. D'après l'expression (3) de K', 

 ces rapports se réduisent alors à la constante A'. Celle-ci ayant donc une 

 grandeur finie, les formules (4), pour des valeurs assez peu considérables de 

 F| — A, F2 — A, F3 — A et par suite de t),, ci.,, c),, deviennent à fort peu près 



i (F, - F,) = A' (>>, - .V) , 1 (F, - F,) = A' (.v - M, ;^ (F, - F,) = A' (^ - .^,) , 



I 



— p ou _ (F, -t- Fj -+- F,) = A -I- Bo == A -H B (,\ -4- >\ -+- .\). 

 o 



On en déduit aisément les valeurs de F,, F^, F3, en observant qu'on a, par 

 exemple, 



F. = - (F, + F, + F,,) - i (F3 - F,) + i (F, - F,) ; 

 Tome XL. 3 



