DES MASSIFS PULVERLLEMS. 53 



pour (63'"'), et, vu les valeurs (48) et (39) de u, v, l, 



c^ (x fos a- -t- y sin j;) (x' ( os'« — ly* sinV) 



pour (65'"*), devront avoir, s'ils ne sont pas identiquement nuls, un facteur 

 commun de ce degré. Comme ils n'en admettent pas, il faut que ces termes 

 disparaissent ou qu'on ait c = 0. Mais alors, d'après les formules (56) 

 et (59), les angles e', qui mesurent l'inclinaison, sur la verticale, des dila- 

 tations principales, sont constants eu tous les points du milieu, et les 

 surfaces qui ne supportent que des pressions normales, ou sur toute l'éten- 

 due desquelles la dernière relation (37) est vérifiée, se réduisent à des 

 plans. 



§ VI. 



DES MODES D ÉQUILIBRE QUI CESSENT I) ÈTRI- POSSIBLES, PAK SUITE DES LIMITES 

 d'élasticité de la MATIKIU-; PULVÉRULENTE. 



2.'). Pour tous les corps qui tendent à reprendre leur forme quand on les condiiionsexprimani 



()iii> Ifs limiter dVIas- 



en a écartés, il existe ce qu'on appelle des limites d'élasticité, cest-à-dire ',';;'^„"'' *""''"" ''^" 



des valeurs maxima que ne peuvent dépasser en chaque point les dilatations 



principales î),, c)2, c),, sans qu'il se produise une altération persistante et 



sensible de leur arrangement moléculaiie primitif, sinon même une rupture. 



En |)articulier, les milieux pulvérulents |)résenlent, au moment où leurs 



limites d'élasticité sont atteintes, cet état d'équilibre instable qui leur permet 



de s'ébouler et qu'on appelle étal éboulcux. 



L'existence d'une limite d'élasticité dans les milieux pulvérulents est 

 prouvée par ce fait, qu'ils sont dénués de cohésion, c'est-à-dire incapables 



