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supérieur de la section, aura la hauteur (IL et sa base ou largeur égale par 

 hypothèse à Tunité : elle éprouvera une poussée totale S\(IL, composée de la 

 force normale — ^X-dL, et de la force langentielle QilL dirigée vers en bas 

 suivant une perpendiculaire menée dans la section à son bord supérieur ; 

 — eH^i, Ç!, s\ auront d'ailleurs les valeurs (7i), (72''"). Les poussées élé- 

 mentaires sidL, exercées sur toutes ces bandes, feront avec la normale à la 

 section, menée vers le dehors du massif, Fangle constant ç, que détermine la 

 formule (72"'), et elles seront parallèles; elles auront donc une résultante 

 ou poussée totale^ V, égale à leur somme, et dont le produit par la distance 

 L, de son point d'application au bord supérieur de la section vaudra, 

 d'après le théorème des moments, la somme des produits respectifs des 

 poussées élémentaires <ylr/L par les distances pareilles L de leurs points 

 d'application. C'est ce qu'expriment les équations 



(81) P=/'-d\</L, L, = i/'L^^/L. 



«0 



Il ne reste plus qu'à y effectuer les intégrations indiquées, après avoir 

 substitué à Si son expression (72'"') et avoir mis dans celle-ci, au lieu de la 

 distance normale / de chaque |)oint de la section au talus supérieur, sa valeur 

 en fonction de la distance oblique F^ du point considéré au même talus. Cette 

 distance oblique L, comptée le long de la section, est inclinée de j, sur la 

 verticale, tandis que la perpendiculaire / au talus supérieur l'est de oj : / est 

 donc la projection de L sous l'angle w — =, et a pour valeur 



(81'") < = Lcos(^ -f,)- 



Les formules (81) deviendront finalement, en y joignant (72''"''), 



2 ^ pf/L* , ^ cos (u — t|) siiiMCOs(* — f,)cosiJ(f, — f) 



Li==-I>, P ^= K -^ 011 k= = ; —-: ' 



~< 1 pgl cos 2 (u — t) sin y, 



(82) ( t,l (^-.-.2.:..) 



