S:2 SUR LÉQLII.IBRE DÉLASTICITK 



tant qu'elles ne sont pas trop comprimées, dans des positions d'état naturel ; 

 mais la pression croissante et bientôt considérable qu'elles ont ensuite à sup- 

 porter y cause un grand nombre de glissements finis, ou d'éboulements par- 

 tiels, à la suite desquels se réalise un tout autre mode déquilibre. Ce mode 

 doit être le plus favorable possible à la stabilité intérieure du massif, c'est-à- 

 dire celui pour lequel la dilatation maxima c), acquiert aux divers |)oints ses 

 plus petites valeurs compatibles avec le degré de résistance que le mur peut 

 opposer : car le mode d'équilibre ainsi défini, s'il n'était pas déjà complète- 

 ment réalisé un instant après que l'on a déposé les dernières coucbes de terre 

 ou de sable, ne tarderait pas à s'établir par l'effet des petits ébranlements, 

 dus à mille causes diverses, que le massif éprouve presque à tout instant, et 

 qui permettent aux grains sablonneux de se grouper de la manière en quelque 

 sorte la moins forcée (*). 



Abstraction faite d'une zone contiguë au mur de soutènement et dans 

 l'étendue de laquelle l'influence immédiate de ce dernier produit peut-être 

 des perturbations locales, tous les modes d'équilibre réalisables du massif 

 sont représentés par les formules (57) à (60) [p. 43 et 4/».], dans lesquelles 

 j désigne un paramétre variable de ^^^ à ^^-^(form. 70'"') (**). Or, d'après 

 (60), (), est le plus petit possible quand £ = ^- 



Telle est la valeur du paramètre e qui, en réduisant la dilatation maxima D, 

 à son minimum ,^"' " , correspond au mode d'équilibre le plus stable inté- 

 rieurement, ou le plus voisin possible de rétat naturel pour lequel on aurait 



(*) Les mouvements vibratoires produisent à la longue un effet analogue sur les corps solides; 

 mais, vu la tendance à la cristallisation qui existe alors, la structure plus naturelle qui s"v réa- 

 lise graduellement n'est la plus stable que pour rhaquc molécule intégrante en particulier, 

 nullement pour l'ensemble de ces molécules, qui tendent, au contraire, à s'isoler les unes des 

 autres. 



(**) Ces diverses relations, en rappelant x, y les coordonnées actuelles des molécules, / leur 

 distance actuelle à la surface libre, t une fonction de /, résultent des formules (28), (5a), (50), 

 (10), (GG) : elles subsistent quand, f ou £^ n'étant pas constants, la relation (28"') ne se vérifie 

 pas; on verra au n° 42 que cela pourrait arriver. Alors il n'y a plus de coordonnées d'état natu- 

 rel X — «, y — V variables avec continuité d'une particule ù ses voisines; car la formule du 

 liant de la page 51, équivalente à (28'") ou (SS'"), exprime, comme on le reconnaît aisément, 

 qu'il existe deux fonctions continues m, v de j, i/ telles, que ^, ^^, ^-^^ égalent trois fonc- 

 tions données i,, \, 9,,. 



