DES MASSIFS PULVERULENTS. 83 



partout ^, =0, et pur conséquent au mode d'équilibre qui se produira si le 

 mur de soutènement est assez ferme pour subir, sans se renverser, la poussée 

 correspondante. 



Supposons donc s =^, et, appelant e^ l'inclinaison de la face postérieure 

 du mur sur la verticale, calculons d'abord la poussée. Il suffit, pour l'ob- 

 tenir, de faire e = ^ dans les formules (82) ; ce qui donne 



tg (f, -+- - — -| 



/ TT u\ \ 4 2/ tff Q COS (<a — f,) cos (o — 2e,) 



(83) tg L, -♦- E, -.--__ = — , K=^ ^ 



4 2/ j /ff «\ sin 



^ l4~2/ 



La poussée sera donc régie par les lois énoncées après les formules (82), 

 à cela prés que l'angle y, et le coefficient R auront les valeurs complète- 

 ment déterminées résultant de (83). 



L'expression de K devient extrêmement simple qi^iand la face postérieure 

 <lii mur est verticale, ou qu'on a î, = et par suite y, = w : elle se réduit à 



(83*") K. = cos«. 



Cberclions encore à nous rendi'c compte des déplacements élastiques que 

 les divers points du massif é|)rouvent par rapport au mur suj)posé immo- 

 bile. 



D'après des lois énoncées |)age Vo, le tassement élastique, à part un mou- 

 vement d'ensemble de toute la masse pulvérulente, se fera par déplacements 

 parallèles à un plan fixe OM incliné de| sur la verticale, et égaux au produit 

 de la distance D de cbaque particule à ce plan par le facteur constant — - • 

 Mais, après ce mouvement fictif, la droite matérielle émanée de l'origine et 

 primitivement inclinée de s, sur la verticale, c'est-à-dire couchée le long du 

 mur ou faisant d'abord l'angle £, — 5 avec la direction des déplacements, ne 

 fait plus avec celle-ci qu'un angle un peu moins grand c, — | — Ço. Le petit 

 angle ç.,, dont elle a tourné autour de l'origine, est tel, que l'accroisse- 

 ment D cotg L-, — ^ — ^ Ça) — D cotg (e, — jl, OU Sensiblement —^r^~-^ , de 

 la dislance qui sépare l'origine du pied de la perpendiculaire D abaissée 



