DES MASSIFS PULVERULENTS. i23 



couche mince de matière ayant le plan OQ pour une de ses bases exige 

 que les deux composantes de la pression exercée de part et d'autre de cette 

 couche soient égales chacune à chacune, conditions qui, jointes à Féquation 

 indéfinie (101'"') et à celle qui exprime que le rapport des deux composantes 

 considérées vaut tang y, reviennent à dire que NJ, N^, T' ont les mêmes 

 valeurs de part et d'autre de OQ. 



Dans la pratique, f,=(j>, et la formule (121), à cause del — cos 2c^=2sin-<J, 

 se réduit à 



La relation (120) donne en même temps : 



sin o sin 3 cos -, cos '1 . / ',' 



( 1 22) . . (sur OM) n = -V T^ '' ' " T' = —y r, '' 7^ = ^S ï 'S '^- 



cos (y — 3) ros (y — o) / — / , 



Aux divers points d'une parallèle quelconque à OQ, menée dans le massif 

 à partir d'un point de OM, la quantité constante f[' est donc positive, ainsi 

 que la diflerence / — /*'/, de plus en plus grande à mesure qu'on s'éloigne 

 le long de cette parallèle. Le rapport j~. atteint par suite sa valeur la plus 

 grande au départ, où il est égal à tg y tgc?, et la formule (108) [dans la(|uelle 

 on a f'J ^= 0], permet de poser : 



sin y' ( > t) 

 (122'") ^ 



sin y ) <; l/| +tg''t?= 



l ' cos 'j 



Toutes les fois que rindinaison positive, ù, de la face postérieure du 

 mur sur ta direction OQ, ne sera pas très-grande {ou sera moindre, par 

 exempte, que l'anyle \ = 22" ;j, dont la sécante -^ vaut seulement 1,082), 

 on pourra supposer, sauf erreur négligeable , y' = y, et regarder la solution 

 approximative comme applicable. 



Occupons-nous actuellement de la pression qu'éprouve l'unité d'aire de la 

 face OM, à la distance L = ,' , de son bord supérieur. La relation (118), 

 où l'inclinaison y, de la poussée sur le prolongement de la normale à OM 



