68 EXPOSITION CRITIQUE 



NOTE II. 



Si l'on prend l'équation conique 



(26) o = r[l — e cos (<t> — a)] — p , 



cette équation, en y faisant varier convenablement toutes les quantités, pourra représenter 

 la trajectoire réelle. 



On obtiendra ainsi l'équation différentielle 



o = dr[l — ecos(<I> — x)~\ + r[esin(*— «)(d* — (la) — cos(* — a)de] — dp 



(c/$, da, de, dp étant les différentielles obtenues par les lois données de la variation des 

 paramètres) , ou bien 



dr 



(B) . . . o = p 1- r[e sin(<I> — a)d1> — cos('I> — a)rfe] — dp — resin(* — a)d», 



et, en divisant par p, 



dr esin(<J> — «)rf't> — cos(<i> — a) de dp r . , • 



= i 5 : esin(<& — a) = L, 



r 1 — e cos (* — a) p p 



en dénotant par L la valeur du second membre. 

 Si maintenant l'on pose 



e sin (<t> — [a]) d'V — cos (* — [a]) de 

 1 — ecos(* — [a]) 



en appelant [a] une valeur constante de a, on aura 



dr esin(<l> — [a])d'I> — cns(* — [a])r/e 



o = rfn h 



r 1 — e cos( , t i — [«.]) 



