SUR LE PROBLÈ.\JE DES LIQUIDES SUPERPOSÉS 



elle est, ainsi que j'ai essayé de le montrer clans une Note récente (*), sol- 

 licitée par une force à'exiension E = 2F' — F, chaque fois que la force de 

 réunion F' du solide pour le liquide dépasse la moitié 

 de la force de réunion du liquide pour lui-même, et à 

 une force de tension F — 2F', toutes les fois que l'in- 

 verse a lieu ; dans les deux cas, le binôme ± (2F' — F) 

 désigne Ténergie potentielle de la surface dont il s'agit. 

 Je n'ai introduit ici la notion de la force de réunion que 

 parce qu'elle fournit, selon moi, l'expression la plus claire 

 de l'énergie potentielle de la surface commune, soit à 

 deux liquides, soit à un liquide et à un solide. 



(Fig. 1.) 



I 

 î 



\ 



§ 4. Cela posé, considérons, en premier lieu, un luhe capillaire vertical 

 et cylindrique, plongé dans un li(|uide tel que le binôme 2F' — F soit 

 positif et, en outre, moindre que F; il y aura donc une tension uniforme F 

 sur toute la surface libre, et une force d'extension E, en vertu de laquelle le 

 liquide s'élèvera le long de la paroi intérieure; par l'action combinée de ces 

 deux forces, il se formera un méniscpie concave ah (fig. 1), tel que la ten- 

 sion F au bord de ce ménisque ait, suivant la paroi du tube, une compo- 

 sante F cos fo précisément égale à E (dans celte figure, comme dans les 

 suivantes, j'ai exagéré notablement, |)our plus de clarté, les dimensions 

 réelles); dés ce moment la forme concave du ménisque ne changera plus. 

 Mais l'ensemble des tensions distribuées sur cette surface concave donnera 

 lieu à une traction de bas en haut, (|ui écpiivaut, d'après un théorème de 

 statique, à la somme des composantes verticales de toutes les forces égales et 

 contraires aux tensions extrêmes; il résulte de là que la colonne s'élèvera 

 dans le tube jusqu'au moment où le poids P du li(|uide soulevé sera égal au 

 contour L du ménisque libre, multiplié par F cos w. 



Faisons ici une remaniue très-importante : la force d'extension du liquide 

 sur la paroi détermine la formation du ménisque concave, et, avec elle, le 



(*) Sur les propriétés de la surface de contact d'un solide et d'un liquide (Bull, de l'Acad. 

 Roy. DE Belg., 2' sér., t. XL, p. 54i). 



