14 SUR LE PROBLEME DES LIQUIDES SUPERPOSÉS 



ménisque commun aux deux liquides se meuve en aboutissant, non plus à la 

 paroi, mais à la couche du liquide inférieur a. qui est demeurée adhérente 

 au tube; alors les angles w^, «^,3 se rapprochent de zéro, et l'ensemble 

 des forces capables de soutenir la colonne a une valeur qui converge 

 vers L jF/s + F^^!- Si le liquide a avait été seul, la résultante des forces 

 opposées à l'action de la pesanteur aurait été LF« dans le cas d'un tube 

 mouillé; or, si l'on choisit le liquide de manière que F,3 + F^^ < F^, le poids 

 de la colonne totale soulevée sera nécessairement moindre que dans le cas où 

 le liquide inférieur est seul; au contraire, si F;3+ F„;3 >Fa, c'est l'inverse 

 qui aura lieu. Au lieu de soulever le tube, admettons qu'on l'enfonce davan- 

 tage dans le liquide; alors le ménisque inférieur s'appuiera sur la couche du 

 liquide fU\\\\ ne participe pas autant au mouvement, l'angle w^.3 augmentera, 

 et ainsi le poids du liquide soulevé décroîtra, de sorte que, dans ce cas 

 encore, la formule P = LF^, ne sera pas applicable. 



Quant aux forces d'extension £3 = F^ cos w^ et E^ = F^ cos w,; des deux 

 liquides superposés, elles n'agissent que sur les couches liquides adhérentes 

 à la paroi, et n'interviennent plus dans les conditions d'équilibre du reste de 

 la colonne, qui doit être considérée comme se mouvant dans une enveloppe 

 liquide. 



Si, avant d'introduire le second liquide dans le tube, la paroi de ce der- 

 nier était garnie d'une couche mouillante du premier, le dépôt d'une couche 

 d'un autre liquide ne permettra évidemment pas davantage, aux forces 

 d'extension qui régnent le long de la paroi, de contribuer à l'équilibre du 

 poids total de la colonne, et ainsi nous aurons encore pour valeur unique 

 de ce poids 



p = L j F,3 cos M^ -t- F^,^ I , 



cd^ étant l'angle de raccordement du second liquide avec la couche mouil- 

 lante du premier. 



Enfin, si les liquides mis en présence se mêlent, la tension F^g est très- 

 faible, sinon tout à fait nulle, et l'on a sensiblement, pour w^= 



p = LF^. 



