DANS UN TUBE CAPILLAIRE. IS 



§ 13. Les considérations précédentes s'appliquent également au cas du 

 § 9, où il n'y a pas de ménisque liljre, et où le ménisque concave commun 

 aux deux liquides, au lieu de s'appuyer toujours contre la surface du verre, 

 se déplacerait, au contraire, entre une couche de l'un ou de l'autre liquide; 

 dès lors les forces d'extension des liquides a et /5 sur la paroi du tube ne 

 pourraient pas non plus intervenir dans l'équilibre de la colonne soulevée; 

 celle-ci serait équilibrée par l'effet de la seule tension F^.3 du ménisque con- 

 cave, et l'on aurait : 



P, = LF«j3 COS «^j3. 



Si les deux li(|uides a et /3 se mêlent, on peut négliger la tension F^'i à la 

 surface commune, et le liquide inférieur ne peut s'élever dans le tube au- 

 dessus du niveau de ce même liquide à l'extérieur. 



§ 14. On voit, par les raisonnements que nous venons de faire, combien 

 les solutions des divers cas qui peuvent se présenter acquièrent de simpli- 

 cité et de promptitude du moment où l'on part de la tension superficielle 

 comme fait expérimental; on s'affranchit immédiatement de calculs toujours 

 bien longs et parfois difficiles, et, de plus, on a le grand avantage de mieux 

 suivre la marche des phénomènes. Actuellement nous allons passer à l'exa- 

 men des solutions que fournissent, pour les mêmes problèmes, les diverses 

 théories mathématiques de la capillarité. 



II. Soliidou d'après la (béoric «le Laplace. 



§ 19. On sait que, d'après Laplace, la pression normale exercée en un 

 point quelcon(|ue d'une surface liquide courbe, pression dirigée vers l'inté- 

 rieur de la masse, a pour valeur : 



H /I 1\ 



K±- -+— , 

 2 \R R7 



R et H étant des constantes qui dépendent de la nature des liquides, R et R' 



