La morfologia della cromatina 109 



viscosità del mezzo o l'aggiunta di sostanze che mostrano movi- 

 mento Browniano (cfr. Lehmann '88 p. 411-6 e Doelter '05 p. 193); 

 ma più conosciuti sono invece altri fenomeni prossimi che mag- 

 giormente c'interessano. 



Sono fatti molto noti che un cristallo rotto, messo in una 

 soluzione satura « guarisce » 1 ), che una fine polvere cristallina 

 nelle stesse condizioni si trasforma in un ago-reo-ato di cristalli 

 più voluminosi 2 ), che in alcune leghe metalliche con l'andar del 

 tempo i cristalli che vi si formano tendono a riunirsi assieme in 

 modo che quelli di identica composizione finiscono col formare 

 «aggregati cristallini più o meno continui, come gocce che con- 

 fluiscano parzialmente fra di loro 3 ), ed infine che, in determinate 

 condizioni di smescolamento aggregati di globuliti possono trasfor- 

 marsi sia pure indirettamente in cristalli 4 ). 



Ora per tutti questi fenomeni coloro che se ne sono occupa- 

 ti, concordano nel riconoscere che tali associazioni sono manife- 

 stazioni dell'azione della tensione superficiale 5 ), giacche, come è 

 noto dalle considerazioni di Gibbs, Curie ed altri, lo sviluppo as- 

 soluto e relativo delle diverse facce cristalline e quindi il numero 

 dei cristalli ed il loro habitus debbono essere tali da essere in 

 equilibrio fra di loro e con la soluzione. Recentemente Pawlow ('10) 

 ha analizzate appunto sotto questo punto di vista le condizioni 

 di stabilità delle diverse forme sotto le quali si può presentare 

 una determinata quantità di sostanza. 



Nella serie di stabilità decrescente da lui stabilita si vede co- 

 me l'energia di superficie complessiva del sistema vada crescendo 

 parallelamente non solo al numero totale di individui cristallini 

 isolati, ma anche alla progressiva complessità dei geminati esi- 

 stenti. E per noi specialmente interessante la considerazione che 

 egli fa, che non è detto che si debba formare subito e soltanto 

 la forma che realizza il minimo possibile di energia di superficie, 

 conseguentemente al principio di Wilh. Ostvvald ('02 p. 445, 449 



i) Cfr. Doelter '05 p. 189-190. 



2) Cfr. Pfauxdler "76. 



3 ) Cfr. Gertler *10 p. 160 ss., 330. Forme iniziali di tale fenomeno sono p. 

 es. la confluenza in un unico nucleo allungato di tre nuclei distinti, ma pros- 

 simi e posti su di una sola linea osservata da Tammans '03 p. 150, fig. 51) 

 nella cristallizzazione per raffreddamento del betolo liquido. 



4 ) Cfr. Lehmann ('88 p. 726-737) e ciò che abbiamo detto a pag. 73. 



5) Cfr. Wilh. Ostwald '02 p. 750; Doelter '05 p. 189-190. 



