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Assimileremo, come d'ordinario, un oscillatore hertziano, a 

 capacità localizzata, ad un dipolo infinitesimo {—q,-\-q) {Fùj. 1) di 

 lunghezza l=dz e perciò di momento elettrico qdz^=ql. 



Fig. 1. 



Il problema della determinazione del campo elettromagnetico 

 in un punto qualunque P dello spazio circostante all'oscillatore 

 considerato, si riduce essenzialmente alla determinazione, nello 

 stesso punto P, del potenziale vettore che vi si riferisce, supposto 

 beneinteso che si conosca altresì, o si possa calcolare, il poten- 

 ziale scalare ordinario delle cariche — q e J^q dell'oscillatore. E 

 noto, infatti, che, per il principio della unità della forza elettrica, 

 la forza elettrica o elettromotrice totale è, nel punto considerato, 

 la somma geometrica della forza elettromotrice d'induzione, do- 

 vuta alla variazione, nel tempo, del potenziale vettore relativo 

 alla corrente dell'oscillatore e di quella dovuta alla variazione, 

 nello spazio, del potenziale scalare corrispondente alla cariche 

 — q j^q dell'oscillatore medesimo ; la forza magnetica è, invece, 

 la rotazione o curi del potenziale vettore. Detta dunque E la f. 

 elettrica totale, U il potenziale vettore, V il potenziale scalare, 

 si hanno le due equazioni vettoriali, il simbolo 5 indicando la 

 differenziazione parziale : 



U Ss 



M = rot U 



Chiamando F, (?, H le componenti, secondo i tre assi di un 

 sistema destrorso, del potenziale vettore U, X T Z \e componenti 

 secondo gli stessi assi della forza elettrica, a, j3, •( quelle della 



