— 92 — 



Supponendo che la carica q vari col tempo secondo la legge 

 q=Q,f(t) avremo, tenendo conto del fatto che si tratta di po- 

 tenziali ritardati e quindi q=Q„f{t—Ar)^ 



avendo posto 



,= A^). (4) 



2). — Potenziale vettore. — Il potenziale vettore relativo alla cor- 

 do 

 rente i =z — A ^f che attraversa l'oscillatore si riduce, evidente- 

 dt ' 



mente, alla sola componente J? parallela all' asse Oz. Si ha quindj 



F = Q, G = 0, ff= i_^^_AlZj 



r r ot 



Si vede dalle (3) e (5) che, come la derivata parziale di spazio 

 della funzione fp dà il potenziale scalare, la derivata parziale nel 

 tempo della stessa funzione dà il potenziale vettore. 



Dalle (1), essendo ^=0, ^ = -^ = insieme con F =^ 0, 

 G = 0, si ha 



A ùy A "òyhz r Componenti della for- 



> za elettrica totale 



M= 01.=^ ^ = — AQJ^^TT^ > forza magnetica totale. 

 oy òtÒy <) 



Tenendo presente il valore della funzione fp dato dalla (4), il 

 calcolo della forza elettrica e magnetica, sia a breve, sia a lunga 

 distanza dall'oscillatore, si riduce, in ultima analisi, al calcolo 



delle cmque quantità J^^ , .-J , ^^, , ^-^, , g^^. 



