ET D'HISTOIRE NATURELLE. 237 
Cette expérience fait voir que le fluide électrique fe répand fur la furface 
des corps, mais ne pénètre point dans leur intérieur. 
Cette propriété du fluide électrique eft une conféquence de la loi de la ré- 
pulfion de fes élémens , en raifon inverfe du carré de fes diftances. Cher- 
chons-en la caufe. 
Toutes les fois qu’un fluide renfermé dans un corps , où il peut fe mou- 
voir librement , agit par répulfion dans toutes fes parties élémentaires , avec 
une force moindre que la raïfon inverfe du cube des diftances , telle que 
feroit, par exemple, l’inverfe de la quatrième puiffance, pour lors l’aétion 
de toutes les mafles de ce fluide , qui font placées à une diftance finie d’un 
de fes élémens , eft nulle, relativement à l’action des points de conta&. 
C'eft ce que nous avons prouvé dans une note de notre fecond Mémoire , 
imprimé dans le volume de l’Académie de 1785. Ainfi , le fluide qui doit 
fon électricité à cette loi de répulfon , fe répandra uniformément dans le 
corps. Mais toutes les fois que l'aétion répullive des élémens du fluide qui 
ptoduit fon électricité, eft plus grande que l'inverfe du cube, telle, par 
exemple , que nous l'avons trouvé pour l'électricité en raïfoin inverfe du 
carré des diftances : pour lors l’action des maffes du fluide électrique placée 
à une diftance finie d’un des élémens de ce fluide, n'étant pas infiniment 
petite relativement à l’action élémentaire des points en contaét , tout le 
fluide doit fe porter à la furface du corps, & il ne doit point en refter dans 
fon intérieur. 
Dans un corps d’une figure quelconque AaB (fg. 1) , que je fuppofe 
rempli de fluide dont les parties élémentaires agiffent l’une fur l’autre en 
raifon inverfe du carré des diftances , j’élève à un point à une normale ab, 
infiniment petite, & par le point & je fais paffer un plan perpendiculaire à 
cette normale , qui divife le corps en deux parties, l’une infiniment petite, 
daeb ; l’aute finie, d A FBeb. Ainfi, en décompofant, fuivant a 4, toutes 
les forces avec lefquelles la partie infiniment petite d'a be agit fur ce point, 
elle doit faire équilibre à l’action réfultante , fuivant 4 2, de toute la mafle 
du fluide répandu dans le corps 4 4 F Be. Imaginons actuellement fur le 
plan dbe, de l’autre côté de a, une petite calotte dce , exaétement égale 
à la calotte dae , en prolongeant 44 jufqu’en c, ch fera égale à à b. Mais 
fi le Auide eft répandu dans tout le corps , pour que la loi de continuité 
exifte , il faut, puifque ac peut être diminué à l'infini , que la denfité du 
fluide , au point c , foit égale à celle du point a , ou au moins n’en diffère 
que d’une quantité que l'on peut diminuer à l'infini. Aïn , la feule petite 
mafle de fluide électrique contenue dans la calotte dc be, doit faire équi- 
libre à celle contenue dans la calotte daeb ; d'où il réfalte que l’adtion 
de toute la mafle de fluide qui feroit contenue dans le refte du corps , doit 
être nulle ; ce qui ne peut avoir lieu lorfque lation des males placées à 
une diftance finie d'un point de fluide, nef pas infiniment petite relative- 
