ET D'HISTOIRE NATURELLE. 267 
posée au soleil; cela posé , nommons x la chaleur que les rayons 
solaires sont capables de produire , à la température du mercure 
dans la boule , lorsque cette température est parvenue à un état 
constant, elclatempératurede l'air ambiant. D'aprèsles expériences 
très-précises de M. le comte de Rumfort, le pouvoir conductif du 
mercure pour le calorique estau pouvoir conductifde l'air, dansson 
état et sa densité ordinaires, comme 1000est à 80,41 (1); représen- 
tons ces pouvoirs conduclifs par ces nombres ; il est d’abord évi- 
dent que la température qui a lieu contre la moitié de la boule du 
thermomètre exposé aux rayons du soleil, est égale à x +c; 
et comme le calorique tend continuellement à se mettre en 
équilibre, sa tendance pour entrer ou pour sortir des corps, 
est proportionnelle à la différence entre la température de ces 
corps et celle du milieu environnant, et de plus, cette ten- 
dance doit produire d'autant plus d'effet dans le même temps, 
que le pouvoir conductif du corps ou du milieu qui doit rece- 
voir le calorique, est plus grand; d’après cela, la quantité 
1000 (x + c— b) exprimera la quantité de calorique qui entre 
dans la boule du thermomètre, par la moitié de cette boule 
exposée au soleil dans un temps très-court, et 80,41 (b—c), 
celle qui en sort dans le même temps par la moitié opposée 
qui est à l'ombre; or, puisque la température de la boule est 
supposée parvenue à un état conslant, on aura, à cause de 
l'égalité entre la quantité de calorique recue et la quantité perdue 
à chaque instant, l'équation 1000 (x + ce — b)— 80,41 (b—c), 
d'où l’on tire x = “2:41 (b— c); et en mettant pour ?—c sa 
valeur 7°,95 , que nous venons de trouver, on aura x ou la cha- 
leur que peuvent produire les rayons solaires à la surface de 
la terre, égale à 8°,57 (2). 
QG) Cité par M. Du Buat, Principes d'Hydraulique et de Pyrodynamique, 
tome III, pag. 204 et 205, édition de Paris, 1816. 
(2) Cette théorie a été confirmée par l'expérience suivante. Le 29 sept. 1816, 
le ciel étant très-serein et l’air parfaitement calme, le thermomètre à l'ombre 
marquoit 50,7, et celui qui étoit exposé au soleil 239,7 (ainsi que nous l’avons vu 
dans la Table), j'ai placé derrière la boule de ce thermomètre , un tube de 
verre plein d’eau à la température de 15°7, de telle manière que la moitié de 
la boule, qui étoit à l'ombre, plongeoit dans cette eau, l’autre moitié étant 
toujours à l'air exposée aux rayons du soleil. Le thermomètre est descendu 
tout de suite à 29°, où il a resté stationnaire pendant un espace de temps 
assez long. Examinons à présent ce qui résulte de cette expérience. L’équation 
= EE (79,93), se résout en cette proportion, 1080,41:1000::x:7°,93, dont 
les deux premiers termes sont 1°., la somme des pouvoirs conductifs du mer- 
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