ÊT D'HISTOIRE NATURELLE. 519 
indiqué, ét celle de l'air chaud, qui étoit égale à la pression de 
l'atmosphère à l'instant où l'on avoit fermé le tube (r). 
Afin de faire mieux apprécier le degré de confiance que mé- 
ritent les résultats auxquels nous avons été conduits, il ne sera 
pas inutile de donner quelques détails relatifs aux précautions 
que nous ayons prises dans chaque expérience. 
L’un des plus grands obstacles que l’on rencontre dans ce 
genie de recherches, provient de la difficulté d’établir une unt- 
ormilé parfaite de température dans une grande masse liquide 
de deux ou trois cents degrés plus chaude que l'air ambiant. 
Cette condition peut être rigoureusement satisfaite, lorsque la 
température à laquelle on opère est, par exemple, celle de l'ébul- 
lition du liquide qu'on emploie; car alors cette température est 
nécessairement fixe; mais dans tout autre cas, la marche plus 
ou moinsrapide de l’échauffement ou du refroidissement des divers 
points de la masse, s'oppose à ce que l'uniformité nécessaire ait 
lieu. Cependant nous croyons que la disposition de notre ap- 
pareil remédie en grande partie à ce genre d’inconvénient; et 
cela tient, d'une part, à ce que la cuve de cuivre étant enfoncée 
dans le fourneau, compose avec lui une masse assez considérable 
qui se refroidit lentement, surtout lorsqu'elle est près de son 
maximum de température; et, en second lieu, à ce que le liquide 
étant continuellement agité, la chaleur doit s'y distribuer plus 
également. Au reste, pour lever tous les doutes que l'on auroit 
pu conserver à cet égard, nous avons plongé dans celle cuve 
D 
(1) Toutes les expériences faites d’après la méthode que nous venons d'in- 
diquer , ont été calculées au moyen de la formule suivante : 
Appelant P le poids de la masse de mercure dont le volume est égal à celui 
de l'air chaud ; Ê la température de cet air, comptée sur le thermomètre à 
mercure ; H son élasticité; P’, T°, H' les quantités analogues pour l'air froid. 
Désignons par V ce que devient un volume d'air, égal à l’unité, à la tem- 
pérature o°, et qui se dilate sans changer de pression jusqu'à la température dE 
et représentant enfin par d la dilatation moyenne du verre entre T° et T°, on a 
2 PHO1 + d(T —T)] (G + 0,003575 T”). 
GE PH 7 
on conclut facilement de là qu'un thermomètre à air, dont les indications se 
roient corrigées de la dilatation du verre, marqueroit pour une température E 
du thermomètre à mercure , un nombre de degrés égal à 
PH 
P'x 
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C1 + d(T —"1)](66,67 + T') — 266,67. 
