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£T D'HISTOIRE NATURELLE. 599 
prenuent que la vitesse du refroidissement varie, suivant la même 
loi, dans les thermomètres À et B. En comparant de la même 
manière les nombres contenus dans la seconde et la quatrième 
colonne, on trouvera pour leurs rapports 
DC NOT. ee 1000. ..03,00,1 413,77: 
L'égalité presque parfaite de ces nombres nous montre que 
la loi du refroidissement est encore la même pour les thermo- 
mètres À et C; car les différences que présentent les nombres 
précédens doivent être attribuées aux erreurs inséparables des 
expériences , et ne répondent d’ailleurs qu’à des incertitudes d’un 
centième de degré sur les vitesses. 
On est donc en droit de conclure de ce qui précède, que la 
loi du refroidissement, observée sur un thermomètre à mercure, 
est indépendante de la grandeur de son réservoir, et qu'elle 
est par conséquent cette loi élémentaire du refroidissement que 
nous cherchons, ou, si l’on veut, la loi que suivroit le refroi- 
dissement d’un point matériel, 
Nous n'avons pas examiné comment les vitesses de refroi- 
dissement varient avec la grandeur des surfaces, à cause du peu 
de précision dont seroit susceptible la mesure de la surface 
d’une boule de verre soufilée à l'extrémité d’un tube, et parce 
que cette recherche étoit étrangère à celle qui nous occupe. 
Néanmoins, on voit par les mesures approchées que nous avons 
données des diamètres des boules, que les vitesses de refroi- 
dissement sont à très-peu près dans le rapport que l’on obser- 
veroit à l'égard de sphères de dimensions infiniment pelites, 
c’est-à-dire en raison inverse des diamètres. 
Passons maintenant à l'examen de l'influence que pourroit 
avoir sur la loi du refroidissement la nature du liquide contenu 
dans le vase. Ici, la difiiculié de construire des thermomètres 
avec des liquides autres que le mercure, difficulté qui tient aux 
incertitudes qui restent encore sur les lois de dilatation de ces 
corps , nous a déterminés à observer le refroidissement de ces 
liquides en les renfermant dans un même malras de verre, au 
centre duquel plongeoit un thermomètre à mercure très-sen- 
sible. Nous avons même reconnu que la posilion du thermomètre 
étoit indifférente, et qu’à un instant donné, les températures 
de tous les points de la masse étoient sensiblement les mêmes ; 
ce qui lient évidemment à ce que la conductibilité intérieure, 
qui, dans les liquides , est le résultat des courans qui s’y forment, 
