ET D'HISTOIRE NATURELLE. 409 
La première colonne contient les excès de température du 
thermomètre sur celle de l'enceinte, c’est-à-dire les tempéra- 
iures elles-mêmes, puisque l'enceinte étoit à 0° : la seconde 
colonne renferme les vitesses correspondantes de refroidissement, 
calculées'et corrigées par les méthodes que nous avons indi- 
quées. Ces vitesses , ainsi que nous avons eu l'occasion de le 
dire plusieurs fois, sont les nombres de degrés dont la tem- 
pérature s’abaisseroit dans le vide durant une minute, en sup- 
posant le refroidissement uniforme pendant la durée de cette 
minute. 
Cette première série met bien en évidence l’inexactitude de 
la loi de Richmann; car, dans cette loi, la vitesse de refroi- 
dissement à 200° devroit être double de celle qui correspond 
à 100°, et nous la trouvons plus que triple. En comparant de 
même les pertes à 240° et à 80° d’excès, on trouve la première 
environ six fois plus grande, tandis que, suivant la loi de 
Richmann, elle devroit être seulement triple. 
Rien ne seroit plus facile que de représenter, avec une for- 
mule composée de deux ou trois termes, les résultals contenus 
dans le tableau précédent, et d'obtenir ainsi une relation em- 
pirique entre les tempéralures des corps el les vitesses corres- 
pondantes de refroidissement ; mais les formules de ce genre, 
utiles sans doute lorsqu'on a besoin de calculer des effets in- 
termédiaires compris dans la série de ceux qui ont servi à l'in- 
terpolation, deviennent presque toujours inexactes hors les li- 
mites entre lesquelles elles ont été déterminées , et ne doivent 
jamais être considérées comme l'expression des lois du phé- 
nomène. 
Nous avons donc cru nécessaire, avant de rechercher aucune 
loi, de varier nos observations autant que la nature du sujet le 
permetloit, La remarque suivante, qui ne s’éloit encore pré- 
sentée à l'esprit d'aucun physicien, nous a heureusement di- 
rigés dans le choix des circonstances propres à faire découvrir 
les élémens essentiels du problème. 
Dans la théorie généralement adoptée des échanges de cha- 
leur, le refroidissement d’un corps dans le vide n’est que l'excès 
de son rayonnement sur celui des corps environnans. Ainsi, 
en appelant 8 la température de l'enceinte vide dans laquelle un 
corps se refroidit , et £+- 8 la température de ce corps , on aura 
en général, pour la vitesse V du refroidissement (en observant 
que cette vilesse est nulle quand £ est nul), 
V=E (+8) —F (8); 
T'ome LXXXVII. DÉCEMBRE an 1818. Ff£f 
