ET D'HISTOIRE NATURELLE. 439 
à 1,233. Le coeflicient » dépendra de la grandeur et de la 
nalure de la surface, ainsi que de la température absolue de 
l'enceinte. Le coeflicient 2, indépendant de cette température 
absolue, ainsi que de la nature de la surface du corps, va- 
riera avec l'élasücité et l'espèce de gaz dans lequel le corps sera 
plongé ; et ces variations suivront les lois que nous ayons pré- 
cédemment établies. 
Cette formule nous montre d’abord, comme nous l'avons an- 
noncé au commencement de ce Mémoire, que la loi du refroi- 
dissement dans les fluides élastiques change avec la nature de 
la surface du corps. En effet, lorsque ce changement a lieu, 
les quantités 4, b et » conservent leurs valeurs; mais le coef- 
ficient »# varie proportionnellement au pouvoir rayonnant de 
la surface. Si l’on représente sa nouvelle valeur par #1, la vi- 
esse du refroidissement deviendra 
mr (a — 1) +; 
quanlité qui ne reste pas proportionnelle à 
m (a — 1) + nt}, 
lorsque # change. 
Examinons maintenant comment varie le rapport de ces deux 
vitesses, et supposons, pour fixer les idées, que m» soit plus 
grand que »', c'est-à-dire qu'il se rapporte au corps dont le 
rayonnement est le plus intense. 
On pourra d’abord s'assurer aisément, à l’aide des règles du 
calcul différentiel, que la fraction 
m (a — 1) + ni 
mi (a'— 1) +nt 
. m “ 
devient égale à 7» Soit qu'on fasse {— 0 où £—. 
Si l’on suppose £ très-petit, la quantité a— 1 se réduit à 
t.log. a, et le rapport précédent devient, en divisant par £ log. a; 
HD OT 0S) EE 
Sous cette forme, il est évident que le rapport doit diminuer 
à mesure que { augmente, © élant plus grand que 1; mais, 
après avoir diminué, ce rapport augmentera, puisqu'il doit re- 
prendre à l'infini la valeur qu'il a lorsque 4 0. De là, il est 
