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qui en est la limite, puisque telle est la valeur de la fraction 
m 4 , 
= pour le cas du verre comparé à l'argent. Cet examen nous 
offre une nouvelle preuve de la nécessité indispensable d’em- 
brasser, dans l'étude de certains phénomènes de la chaleur, 
un très-grand intervalle de température; et il rend parfaitement 
raison des circonstances qui ont conduit M. Leslie à des ré- 
sultats si différens de ceux que nous venons dénoncer. En effet, 
ce célèbre physicien, partant d'observations faites à de basses 
températures, a pensé que le rapport dont il vient d’être question 
continueroit toujours à diminuer, et qu'il fiuiroit par devenir 
presque égal à l'unité; en sorte que, selon lui, les pertes to- 
tales de chaleur, dans les hautes températures, seroient à peu 
près indépendanles de l’état des surfaces. Au reste, les lois que 
M. Leslie a proposées, celles qui l'ont été, soit par M. Dalton, 
soit, très-antérieurement, par Martine, peuvent toutes être ré- 
futées par un seul argument; car toutes ces lois font unique- 
ment dépendre la vitesse du refroidissement, de l'excès de tem- 
pérature du corps sur celle du milieu environnant, tandis que 
l'expérience prouve que, toutes choses égales d'ailleurs, cette 
vitesse change d’une manière très-notable avec la température 
du fluide qui entoure le corps. 
Il est donc inutile d'entrer dans aucune discussion à ce sujet; 
car, en admettant que les lois imaginées par les physiciens que 
nous venons de citer représentent les résultats de l'expérience 
dans les limites où elles ont été déterminées, il est certain, 
par tout ce qui précède, qu’en les étendant hors de ces li- 
miles, On arriveroit à des résultats fort éloignés de la vérité. 
On peut, par des considérations analogues à celles dont nous 
avons fait précédemment usage, déterminer de quelle manière 
la loi du refroidissement total change, pour un même corps, 
avec la nature et la densité des gaz. 
La vilesse totale du refroidissement est exprimée par 
m (a — 1) +nt. 
Si l'on considère un autre gaz, ou le même gaz sous une 
autre densité , la vitesse de refroidissement sera, pour le même 
corps , 
m (a —13)+ nt; 
car le coeflicient » est le seul qui, dans ce cas, doive changer. 
En comparant ces deux expressions, on trouvera que leur 
Tome LXXXVII. DÉCEMBRE an 1818. Kkk 
