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4 i ET D'HISTOIRE NATURELLE. 85 
une force répulsive réciproque à leur distance mutuelle. Mais 
en appliquant à ce cas mes formules, je trouve que la pression 
du fluide. à l'intérieur et à la surface, suit une loi bien différente 
de la loi générale des fluides élastiques , suivant laquelle la pres- 
sion, à lempératures égales, est proportionnelle à la densité. Aussi 
Newton n’admet-il la répulsion qu'une molécule doit exercer 
sur les autres, que dans une trés-petite étendue ; mais l’explica- 
tion qu'il donne de ce défaut de continuité est bien peu satis- 
faisante, Il faut sans doute admettre entre les molécules de Pair, 
une loi de répulsion qui ne soit sensible qu’à des distances im- 
perceptibles. La difficulté, consiste à déduire de ce genre de 
forces, les lois générales que présentent les flgdes élastiques. Je 
crois y êlre parvenu, en appliquant à cet et les formules 
dont je viens de parler. 
Je suppose que les molécules des gaz sont à une distance telle, 
que leur attraction mutuelle soit insensible ; ce qui me parait 
être la propriété caractéristique de ces fluides, même des va- 
peurs, de celles du moins qu'une légère compression ne réduit 
point en parlie à l’état liquide. Je suppose ensuite que ces molé- 
cules retiennent par leur attraction la chaleur, et que leur ré- 
pulsion mutuelle est due à la répulsion des molécules de la cha- 
leur, répulsion dont je suppose l'étendue de la sphère d'activité, 
insensible. Je fais voir que, dans ces suppositions, la pression 
à l'intérieur et à la surface d’une sphère formée d'un pareil 
fluide, est égale au produit du carré du nombre de ses molé- 
cales contenues dans un espace donné pris pour unilé, pat 
le carré de la chaleur renfermée dans une quelconque de ces 
molécules , et par un facteur constant pour le même gaz. Ce 
résultat élant indépendant du rayon de la sphère; il est facile 
d'en conclure qu'il a lieu, quelle que soit la figure de l’enve- 
loppe qui contient le fluide. 
J'imagine ensuite l'enveloppe de l'espace pris pour unité, à 
une température donnée, et contenant un gaz à la même tem- 
pérature. I] est: clair qu’une molécule quelconque de ce gaz sera 
atteinte à chaque instant par des rayons caloriques émanés des 
corps environnans. Elle éteindra une partie de ces rayons; mais 
il faudra, pour lé maintien de la température, qu’elle remplace 
ces rayons éteints, par son rayonnement propre. La molécule, 
dans tout autre espace à la même température, sera atteinte à 
chaque instant. par la même quantité de rayons caloriques : 
elle en éteindra la même partie qu’elle rendra par rayonnement. 
