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» suile lous ces gaz dans un seul de ces espaces; lorsque le mé- 
» Jange aura pris la température primitive des gaz , sa pression 
» sera la somme des pressions particulières que Chaque gaz exer- 
» caït dans l’espace où il était primilivement enfermé. » 
La même analyse fait voir que les deux lois de Mariolte et de 
M. Gay-Lussac ont encore lieu, relativement à ce mélange; 
chaque molécule de ce mélange pouvant être considérée comme 
un groupe dans lequel les molécules de chaque gaz entrent dans le 
ième rapport que dans le mélange lotal. 
Les principes que nous venons d'exposer donnent donc une 
explicalion naturelle et simple des lois de la répulsion des fluides 
élastiques. Mais pour satisfaire à l’ensemble des phénomènes de 
chaleur que les gaz nous présentent, il est nécessaire de consi- 
dérer le calorique contenu dans chacune de leurs molécules, 
comme y existant dans deux états différens : une partie de ce 
calorique est libre, et il exerce une force répulsivé qui , en écar- 
tant les molécules les unes des autres, en forme un fluide élas- 
üque (1): l’autre partie est latente ou combinée ; dans cet état , le 
calorique n’exerce aucune force répulsive sensible; mais il se 
développe, soit dans le changement du gaz en liquide, soit par 
la variation de densité du gaz. Les lois de répulsion dés gaz dé- 
pendent de la première partie à laquelle seule on doit appliquer 
les raisonnemens précédens. Les phénomènes du développement 
de Ja chaleur des gaz dépendent à la fois de ces deux parties. 
Les vibrations des molécules des gaz ou la vitesse du son en 
dépendent encore. Pour les déterminer, je considère chaque mo- 
Jécule d'un gaz comme un corps isolé dans l’espace, et soumis à 
Jaction répulsive du calorique des molécules environnantes ; je 
parviens ainsi à une équation aux différences partielles, dont 
Pintégrale donne la vitesse du son; et j'en conclus le théorème 
suivant que j'ai énoncé sans démonstration dans les Annales de 
Physique et de Chimie de l’année 1816. 
« La vilesse du son est celle que donne la formule de Newton, 
» multipliée par Ja racine carrée du rapport de la chaleur spé- 
.» cifique du gaz sous une pression constante, à sa chaleur spéci- 
»_fique sous un volume constant, » 
(1) Ne peut-on pas admettre, säns inyraisemblance, que le calorique des 
molécules aériennes, exerce sur les parties très-fines des poussières , une répul- 
sion sensible et d’autant plus grande, qu’elles approchent plus de la ténuité des 
niolécules ‘de l'air; ce qui doit contribuer à soulever ces poussières iet à les 
maintenir assez longtemps, dans l'atmosphère ? ei 
