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Herr Dr. E. Ketteler, Universitatsprofessor in Bonn, iiber- 

 mittelt ein Exemplar seines eben erscliienenen Werkes: „Tlieo- 

 retische Optik, gegriindet auf das Bessel-Sellmeier'sclie 

 Princip" (zugleich mit den experimentellen Belegen). 



Herr Emil Plechawski, Official der galiz. Carl Liidwig- 

 Bahn, iibersendet ein Exemplar der von ihm bearbeiteten „E is en- 

 balm- nnd Weltzeitkarte von Mittel-Europa". (Aqiia- 

 torialmassstab 1° == 4 Cm. 



Das w. M. Herr Regierungsrath Prof. L. Boltzmann in 

 Graz iibersendet eine Abhaudlung: „Uber einige Fiillej wo 

 die lebendige Kraft nieht integrirender Nenner des 

 Differentials der zugefitlirteu Energie ist." 



Daselbst wird gezeigt, dass man isokinetisclie Systeme im 

 Sinne der Mittheilimg Helm liolz' an die Berliner Akademie der 

 Wissenschaften vom 18. December 1884 erhalten kann, wenn 

 man in den vom Verfasser im Jannerhefte (Sitzimgsberichte) der 

 Wiener Akademie vom Jahre 1877, Bd. LXXV, H. Abthl. 

 beliandelten Fallen von Centralbewegung die ganze Bahn derart 

 eontinuirlich mit Masse belegt denkt, dass der Zustand statiouar 

 vfird. In diesen Systemen ist aber die lebendige Kraft uicht inte- 

 grirender Nenner des Differentials der von aussen zugefiihrten 

 Energie dQ. Wahrscheinlich hat aiif derartige Systeme das 

 vom Verfasser am citirten Orte auf der 4. und 5. Seite des 

 in. Abscbnittes erorterte Anwendung. Es ware dann in der 

 Helmboltz'schen Gleickung dQ z=z 2Ld\og(Lt) die Zeit f durch 

 den Zustand des Systems allein noch nicbt definirt, sondern ihr 

 Anfangs- und Endpuukt wiirden auch von der Art und Weise 

 abhangen, wie das System in seinen Zustand gelangte. Aus der 

 obigen Gleichung kann aber nur dann geschlossen vrerden, dass 

 L integrirender Nenner von dQ ist, wenn die Grosse unter dem 

 Logarithmuszeicben durch den Zustand des Systems allein bereits 

 bestimmt ist. 



