92? JOURNAL DE PHYSIQUE, DE CHIMIE 
la densité du fluide en raison de la température ; car M. Laplace démontse 
par le calcul , que l’élévation d’un même fluide dans un même tube à diverses 
températures, est en raison de sa densité. Cela se trouve d'accord avec les 
observations de M. le comte de Rumford. 
Un des résultats les plus satisfaisans de la théorie de M. Laplace, c'est 
l'ex plication des phénomènes que présentent deux pelites lames verticales 
suspendues parallèlement dans un fluide à peu de distance l’une de l’autre. 
M. Laplace avoit démontré dans ses premières recherches , que ces lames 
doivent paroître s’attirer par l'effet de l’action capillaire, soit que le fluide 
s'élève entre elles, soit qu'il s’y abaisse. Il considère maintenant le cas où 
le fluide s’éleveroit pres d’un des plans, tandis qu'il s’abaisseroit près de 
l’autre; ce qui auroit lieu si le premier étoit susceptible de se mouiller, 
l’autre ne l’étant point : alors en vertu de ces actions contraires la surface 
du fluide située entre les deux plans doit avoir un point d’inflexion , et 
le calcul démontre que les petites lames doivent se repousser à toute dis— 
tance. Mais si on les rapproche forcément l’une de l’autre , le point 
d’inflexion se rapproche de plus en plus d’un des plans , il coincide enfin 
avec lui. Alors si on continue, à les rapprocher , le fluide commence à 
monter ou à S’abaisser entre eux. De là naît une autre force qui pousse 
les plans l’un vers l’autre, et qui, lorsqu'elle est parvenue à surmonter 
Väction extérieure du fluide, les fait se joindre par un mouvement accéléré. 
Ces effets, que M. Haüy a vérifiés par l’expérience, d’après l'invitation de 
M. Laplace, sont éxactément conformes à la théorie; et ce cas est d’autant 
plus curieux, qu'il offre l’exemple‘si fréquent en physique d’une répulsion 
changée en attraction par la diminution de la distance. 
Dans cette expérience , chacun des deux plans semble repousser l’autre 
ét ètre repoussé par lui, et le calcul fait voir qu'ils la font tous deux avec 
une force égale. Ainsi, comme le remarque M. Laplace, quoique les deux 
plans n’agissent l’un sur l’autre que par l’action capillaire du fluide qui 
les sépare , cependant 1l arrive encore , comme dans tous les autres phéno— 
mènes de la nature, que l’action est égale à la réaction. 
M. Laplace fait encore l'application de sa théorie à un phénomène qui, 
au premier coup-d’œil , peut paroitre étranger à la capillanité, quoiqu’en 
éffet il s’y rapporte, c’est l’adhésion des disques à la surface des liquides. 
Une large disque appliqué sur un fluide en repos y adhère avec assez de 
force pour qu'il faille un effort sensible, et quelquefois même considérable, 
pour le détacher. Si on cherche à le soulever peu-à-peu , comme on peut 
le faire en l’attachant au bras d’une balance dont on charge successivement 
le plateau opposé par des poids, le disque soulève après lui une colonne 
du fluide sur lequel il repose; ensorte que le poids de cette colonne, au 
moment où le disque se détache, donne la mesure de cette adhésion. On 
voit ainsi que ce phénomène est encore produit par l’action capillaire, c’est 
ce que M. Laplace établit incontestablement par un calcul rigoureux. En 
supposant connue la largeur du disque, et la hauteur à laquelle le même 
fluide s'élève dans un tube de même matiere d’un diametre donné, il trouve 
quelle est la force nécessaire pour détacher le disque. Le résultat appliqué 
à différens fluides, tels que l’eau, l’huile de térébenthine et l’alcohol à 
diverses densités , se trouve exactement égal aux nombres trouvés par M. Gay- 
Lussac, dans des expériences très-précises qu'il a faites à dessein sur cet 
objet. 
