ET D'HISTOIRE NATURELLE. 93 
Comme l’action attractive ne s’étend qu’à des distances imperceptibles , 
il s'ensuit que, lorsqu'un liquide mouille parfaitement les disques, leur 
adhésion pour ce liquide est la même pour tous, quelle que soit léur nature, 
et égale à celle du fluide sur lui-même. C’est encore ce que l’expérience 
confirme. Par exemple , des disques de cuivre et des disques de verre mouillés, 
de même diamètre , ont absolument les mêmes adhésions. 
Ces effets dépendent de l'angle de contact du fluide avec le contour du 
disque qui repose sur sa surface. Ils s’évanouissent quand cet angle est nul. 
Or, nous avons dit plus haut que la surface du mercure , recouverte d’eau 
dans un tube capillaire de verre, est exactement sphérique. Par conséquent 
si l’on applique un disque de verre sur la surface du mercure, et qu’ensuite 
on les recouvre tous deux d’une couche d’eau , on ne doit, puisque l'angle 
de contact est nul, éprouver aucune résistance pour détacher le disque , 
si ce n’est celle qu'il offre par son propre poids. C’est ce que l’expérience 
faite par M. Gay-Lussac a encore confirmé ; et c’est tellement la présence 
de l’eau qui en est la cause , que , sans l’interposition de ce liquide , l'adhésion 
du disque de verre pour le mereure s’élevoit dans ces expériences jus- 
qu’à 206 grammes, et pouvoit aller jusqu'à 400. 
Enfin la derniere application que M. Laplace donne de sa belle théorie, 
c’est la recherche de la figure d’une large goutte de mercure répandue sur 
un plan de verre horizontal. La forme de cette goutte, son épaisseur, l’in- 
clinaison de ses bords dépendent de l’action du fluide sur lui-même et sur 
le plan qui le soutient. Ceci est donc encore un effet de la capillarité ; les 
résultats de la théorie, comparés à cet égard avec des expériences de M. Gay- 
Lussac, présentent l’accord le plus parfait. La même méthode donne la dépres- 
sion du fluide dans de larges tubes ; par exemple, celle du mercure dans 
les baromètres, et en comparant les valeurs qui en résultent avec celles que 
MM. Charles Cavendish et Gay-Lussac ont trouvées par l'expérience, elles 
y sont absolument conformes. 
L'ouvrage est terminé par des considérations générales de physique et de 
chimie, qui, bien que concentrées en peu de pages , donnent plus à penser 
et à méditer que ne feroit tout un volume. l’auteur ÿ montre que cette 
force attractive , sensible seulement à de petites distances , et d’où dérivent 
les phénomènes capillaires, est la véritable source des affinités chimiques. 
Seulement dans les phenomenes capillaires , la force attractive ne se montre 
point dans toute son étendue ; elle n’y paroît que par ses différences et en 
raison des variations que produisent sur elle la différente courbure des surfaces 
par lesquelles les corps sont terminés. Au lieu que dans les aflinités chimiques, 
c’est l'attraction propre et en quelque sorte individuelle des molécules qui 
agit directement avec toute son énergie, et sans être modifiée par rien. 
En développant cette idée profonde , M. Laplace est conduit à considérer 
l’état solide, comme celui qui résulte de l’action attractive des particules 
modifiée par leur figure, qui peut la rendre beaucoup plus puissante sur 
certaines faces que sur d’autres. Si par la force expansive du calorique, 
ou par une autre cause quelconque , les molécules du corps s’écartent da 
vantage entre elles, la force attractive exerce encore son. influence ; mais 
les modifications qu'y apportoit la figure des molécules, deviennent insen- 
sibles à cause de la distance; car l’eflet de ces modifications doit déeroitre 
beaucoup plus rapidement que la force attractive elle-même ; de même que 
dans les phénomènes célestes, qui dépendent de la figure des planètes , tels 
