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que la précession des équinoxes, cette influence décroît en raison du cube 
de la distance, tandis que celle de l’attraction même décroît seulement 
comme le carré. Enfin, en suivant ces idées, l’état gazeux paroît être celui 
dans lequel les molécules se trouvent déjà à une distance assez grande pour 
que ni l’imfluence de leur figure , ni leur attraction réciproque n’ait plus d’effet 
sensible , de sorte qu’elles soient alors simplement tenues en équilibre par 
la force expansive de la chaleur. Dans le premier cas, lorsque le corps est 
solide, sa résistance à tout changement d’état est la plus grande possible , 
les molécules tant soit peu écartées de leur position respective tendent à y 
revenir sans cesse, êt c’est la le système d’un équilibre stable. Si le corps 
est liquide, l’influence de la figure étant devenue insensible, les molécules 
retrouvent dans toutes leurs positions les mêmes forces et les mêmes états 
d'équilibre, elles cèdent à la pression la plus légère , c’est le cas des fluides 
parfaits. ; : 
Cette considération de ces divers états d’équilibres stables et non stables, 
appliquée à la chimie, est très-profonde ; et comme elle tient à un principe 
de mécanique qui a lieu dans un système quelconque de corps , elle a 
l'avantage d’être parfaitement exacte. En la développant, M. Laplace y 
montre l'explication d’un grand nombre de phénomènes très-importans de 
la chimie. 
A en juger par toutes les analogies, il paroît que cette force attractive 
des molecules les unes sur les autres est extrêmement considérable. Dans 
les phénomènes capillaires nous n’appercevons que ses différences; mais sa 
valeur absolue est énorme. Cette force presse perpendiculairement la surface 
des liquides , mdépendamment de la pesanteur. Si l’on suppose que l’action 
de l’eau sur elle-même soit égale à celle qu’elle exerce sur la lumiere, la 
pression que ce liquide éprouve ainsi dans son intérieur , seroit représentée 
ar une colonne d’eau dont la hauteur surpasseroit dix mille fois la distance 
de la terre au soleil. Il est probable que cette action est réellement moindre ; 
mais au moins on sent de quel ordre elle doit être, et delà, comme le 
remarque M. Laplace, ne doit-on pas présumer qu’en vertu de cette force 
les liquides sont comprimés sur eux-mêmes, et plus denses dans leur inté- 
rieur qu'à leur surface? Car à la surface mème la pression dont il s’agit 
est nulle. Elle augmente à mesure que l’on entre dans le fluide, jusqu’à 
une profondenr extrêmement petite terminée à la limite de la sphere d’activité 
sensible des particules; et au-delà de cette limite elle devient constante, 
arce que les couches liquides situées du côté de la surface attirent autant 
ue le fluide intérieur. Et si l’on concevoit une lame fluide, dont l'épaisseur 
ft moindre que l’étendue de la sphère d’activité, ne devroit-il pas arriver 
que cette lame éprouveroit sur ses deux faces une pression beaucoup moindre 
que si elle avoit une épaisseur sensible; ne seroit-il point possible qu’en 
raison de cette diminution de pression la lame se trouvàt d’une densité 
moindre que celle que nous trouvons au même fluide dans nos expériences 
où la force qui le presse a toute son intensité; et enfin n'est-ce point là le 
cas de l'enveloppe aqueuse des vapeurs vésiculaires qui devenant ainsi plus 
légères que l'air, pourroient se soutenir dans l'atmosphère comme on voit 
qu'elles le font, et se trouveroïient dans un état moyen entre celui de liquide 
et celui de vapeurs? Voilà quelques-unes des idées offertes par M. Laplace, 
à la méditation des physiciens et des chimistes. 
L'Ouvrage est ternuné par un rapprochement que fait l’auteur de sa théorie 
