138 JOURNAL DE PHYSIQUE, DE GMIMIE 
Je remarquerai seulement ici, que ces considérations rendent 
très-probable l'unité du fluide électrique dont nous avons déjà 
fait voir la possibilité; car on ne peut guère concevoir que 
l'atmosphère de chaque molécule en contact puisse étre en 
même temps augmentée quant à l’une des substances qui la 
composeraient, et diminuée quant à l’autre, et cela constam- 
ment dans les mêmes circonstances. 
VI. Nous voilà donc conduits par les faits, à quelque chose 
d'assez précis sur la nature de l'électricité considérée d’abord 
dans un système de charge quiescent. Elle consistera dans 
une surcharge de fluide sur les hémisphères des molécules 
qui composent l'une des deux. surfaces électrisées, et une 
diminution correspondante de fluide sur, les hémisphères en 
face desquels ils se trouvent, et qui appartiennent aux molé- 
cules de l’autre surface électrisée, en. contact avec la première. 
Reste à voir si les phénomènes de l'électricité sensible pourront 
s'expliquer en partant de ce principe. à 
Supposons donc qu'on vienne à séparer les deux surfaces modi- 
fiées de la manière que nous avons dit, de manière qu'une couche 
de matière étrangère s’introduise entre elles ; l'expérience nous 
apprend que si cette matière est de la nature de celles que 
nous appelons fso!atrices, de l'air, par exemple, l'électricité 
se conserve dans les deux surfaces (1), mais avec des effets 
particuliers , qu’elle ne présentoit pas auparavant, et qui mon- 
trent sa tendance à se dissiper. Voyons si cela s'accorde avec 
ce qui doit arriver dans cette circonstance, d’après notre hypo- 
thèse sur la cause de l'électricité quiescente. 
Il est clair que par.cette séparation l’excès de fluide des 
bémisphères de l’une. des surfaces cesse de trouver immédia- 
tement sa place dans le défaut des hémisphères de l’autre. Il 
paroitroïit donc naturel que la loi de l'afhnité reprit ici son 
empire, et que d'un côté l’excès de fluide de l’une des surfaces 
se communiquât, par combinaison chimique ordinaire, aux 
molécules environnantes; et de l'autre, le défaut de l’autre 
surface disparüt aux dépens du fluide des corps environnans ; 
ou bien que l'excès d'un côté, et le défaut de l’autre, se dé- 
(1) Il faut encore pour cela que l’une au moins des deux surfaces appar— 
tienne à un corps isolateur, par la raison que nous avons dite dans le 1°* 
Mémoire , $ Il; mais cette circonstance est étrangère à la nature du système 
de charge, dont nous examinons ici le passage de l’état quiescent à l’état , 
non quiescent. 
