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A. Bemporad ] Memoria XIV.} 



della radiazione. È facile aver di ciò la conferma dall' esame dei 

 nostri inteijrali nella forma 



,/ = — / Jr 6(r)dr, 

 essendo ''o =^ ^ ~~ ^'' 



;2 J.2 f(2 



d (r) = are cos (v. pagg'. 18 e 21) 



^ ' 2 a r 



Avremo infatti 



Il primo termine è sempre nullo, perchè e(>-J = 0. Per la 

 ricerca dei massimi e minimi basta dunque vedere , quando è 

 che il secondo termine si annulla o diviene intìnito. L' annul- 

 lamento, essendo la funzione integranda essenzialmente positiva, 

 non può avvenire che per ì-q = 1 cioè l ^ a -{- 1 (eclisse totale) 

 e questo è un minimo ben manifesto. Ma noi vediamo inoltre, 

 che l'integrale diviene intìnito per a = 0, e questo corrisponde 

 al minimo della radiazione per una eclisse anulare centrale. Se 

 non si tenesse conto del decrescimento della intensità caloritìca 

 dei punti del disco solare dal centro alla periferia, non si avreb- 

 be traccia di questo minimo corrispondente alla centralità, ])er- 

 chè la radiazione sarebbe manifestamente costante durante tutto 

 il passaggio dal 2" al 3° contatto. 



Da tutto r esposto seguirebbe esser pivi naturale la scelta 

 del parametro a (distanza dei centri del O e della C) , anziché 

 di b (porzione scoperta del diameti-o trasversale del O), come 

 argomento per la nostra tavola ITI. I nostri integrali sono infatti 

 funzioni sempre crescenti di «, mentre presentano le singolarità 

 notate rispetto al parametro b. Ma la scelta di quest' altro ar- 

 gomento venne consigliata da una ragione d' indole pratica molto 



