Prof. E. Boggio-Lera [MEMORIA Vl.J 



ove a è la supertìcie che limita lo spazio 8. Ma noi possia- 

 mo supporre che 8 sia tutto lo spazio , giacche nei punti ove 

 non c'è massa o carica elettrica alcuna A^F = o, e quindi a di- 

 venta la superficie sferica di raggio infinito. E siccome a distanza 

 infinita le derivate prime di T si annullano, e perciò -g- =0, 

 avremo semplicemente : 



47t J.-- ^ d'X dx ^ dy dy ^ ^z , de 



rfÀ', 



ed operando come nel § precedente , si ridurrà anche in questo 

 caso la funzione potenziale alla forma (3). 



§ 3. — Applicazione della nuova formola della funzione 

 potenziale in un caso semplice. 



La nuova formola della funzione iK)tenziale non presenta 

 dal punto di vista delle applicazioni, almeno in generale, alcun 

 vantaggio sulla forma ordinaria, anzi in generale è più compli- 

 cata di questa; la sua importanza deriva unicamente dal iiitto che 

 essa ci dà il potenziale in funzione dello spostamento elettrico, 

 in armonia con le idee del MaxAvell. Ad ogni modo, a titolo di 

 esempio, io Tapplico (ini al calcoh) del potenziale in un caniiio 

 uniforme fra due piani paralleli indefiniti. 



Siano dapprima A e B due dischi circe dari paralleli, di 

 raggio E, ed uniforme il campo compreso fra essi, e si voglia 

 calcolare il potenziale in un punto O dell' asse CC, alla distanza 

 0(7=: — ~i, dal disco A, ed OC = + ^2 dal disco B. 

 B A tal uopo prendiamo per coordinate 



„ d'un punto qualunque /' del campo, la di- 

 stanza / = /'(> del punto P dall'asse CC\ 

 la distanza x^QO del punto P dal piano 

 parallelo ai dischi e passante per C>, e 



