Sopra una nuom forma della funzione potenziale 



V angolo tf che il piano OPQ forma con nn piano fisso passante 

 per 1' asse ; allora avremo ; 



r^ = l' + z^ , cos Ir = ^ , dS = l di dz d-f ; 



^ Vl^J^z^ 



e qnintli supponendo altresì che il dielettrico sia omogeneo, e 

 denotando con ^, lo s])ostamento elettrico costante in tutti i 

 punti del cani])o, 



F= 2 f d<f l.dì 3 — 



^ + ^')-2 



r" . .A 1 



= - 2- ì: /" / di \ " ' ( 



(_ 



= 2xì: (z, - z,) - 2t.^\ V R'^z\-\' H'-^z\\. 



Ora la quantità contenuta dentro la 2' parentesi, per Iì=^(j: 

 ha per limite /ero, e (luiiidi al limite il potenziale in un punto 

 alle distanze — Ci e + -,,, fra due piani indefiniti, in un campo 

 uniforme, diventa 



F = 2- 1 ( ^, - ^. ) . 



§ 4. — Nuova interpretazione del significato del potenziale. 



Rammentiamo che secondo il Maxwell, ogni elemento dS 

 del dielettrico, nel quale la forza elettrica abbia il valore F, e 

 lo spostamento il valore^ i^, è possessore di una quantità di 

 energia data da 



^s* 



^ F-Z . dS ; 



