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h = 3412 

 3500 

 3717 

 3761 

 4029 

 4159 

 4423 

 4702 

 4953 

 5044 

 5170 

 5428 

 5481 



Nicht alle einer bestimmten Balmer'schen Reihe ange- 

 horigen Wellenlangen flnden sich indessen in dem von H ass el- 

 be rg gegebenen Spectrum. Die so auftretenden Liicken riihren 

 theils davon her, dass die fehlenden Wellenlangen nicht mehr 

 in den Bereich des von Hasselberg beobaehteten, von 

 X = 6422-67 bis X = 4412-0 gehenden Spectrums von 1883, 

 Oder des von /=r 4497 -35 bis X=: 4062 -07 laufenden Zusatzspec- 

 trums von 1884, liiueinfallen, theils davon, dass die elektrische 

 Belichtung des Wasserstoffes keine Strahlen enthielt, welche die 

 betreffenden Schwingungen in der erforderlichen Intensitat 

 zu erregen im Stande waren. 



Aus dem Obigen folgt mittelst nieiner Theorie und ander- 

 weitiger bekannter dynamiscb-chemischer Betrachtnngen, „dass 

 die Molekel, welche das II. oder zusaramengesetzte Wasserstoff- 

 spectrum ausstrahlt, aus /wei gleichen secundaren Atomen H 

 besteht, von welchen jedes eine geschichtete Structur besitzt 

 und aus einem Kern von maximaler Dichtigkeit, mit einer Reihe 

 von diesen Kern schichtenfurmig (moglicherweise auch 

 ringformig) umgebenden Condensationsformen eines und 

 desselben primaren Stoffes „«" aufgebaut ist, deren Dichte 



1 Anmerkung. Die obigen Werthe von h beziehen sich (wie das 

 Hasselberg-'sche Spectrum selbst, aus welchem sic abgeleitet wurden) 

 auf die Angstrom'sche Scala. Ura ihrc Werthe fiir ein auf die Rowland'- 

 sche Scala bezUgliches Wasserstoffspectruni zu erhalten, muss man zu jedera 



derselbeu p.y. .^ seines Betrages hinzufiigen. 



