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Wirksam ist die Unsymmetrie: 1. der Inductionscoeffi- 

 cienten der Zuleitungen. Es konnten mit Hilfe der J-Flachen 

 kleine Selbstinductionen bis auf 2% geniessen werden; 2. der 

 Capacitaten der Kathoden und 3. der Widerstande der Zu- 

 leitungen. 



Es wird ausser Zvveifel gestellt, dass es die stehenden 

 Hertz'schen Grundschvvingungen des Drahtsystems von 

 ungefahr 10~^ Sec. Schwingungsdauer sind, welche die inter- 

 ferirenden Strahlen erzeugen und dass diese Strahlen Ka- 

 thoden strahlen sind. DerBeweis, dass dieKraftschvvingungen 

 in den Normalen der Kathoden, nach aussen gezahlt, gleich- 

 gerichtet sein miissen, damit die helle J-Flache auftritt, wird 

 nicht bezweifelt werden. 



Der Beweis, dass die Kraftschwingungen entgegen- 

 gesetzt gerichtet sein miissen, damit die dunkle /-Flache 

 entsteht, wird in genau derselben Weise, aber noch ausfiihr- 

 licher gefiihrt und nach der Meinung des Autors erbracht. 

 Diesem Punkte muss sich eine eventuelle Discussion zunachst 

 zuwenden, denn dieser Beweis ist, wenn anerkannt, der 

 Beweis fiir die undulatorische Natur der Kathoden- 

 strahlen. 



Ferner wird gezeigt, dass es die Phasendifferenzen 

 und nicht die AmpHtudenverschiedenheiten der Schwingungen 

 der beiden Kathoden sind, welche die Verschiebung der 

 /-Flachen bewirken. 



Zunachst musste durch Rechnung nachgewiesen werden, 

 dass die stehenden Hertz'schen Schwingungen der einzelnen 

 Zweige eines verzweigten Oscillators iiberhaupt Phasen- 

 differenzen haben konnen. Die mannigfaltigen beobachteten 

 Regeln der Verschiebung der J-Flachen entsprechen in jeder 

 Beziehung den so berechneten Phasendifferenzen der Schwin- 

 gungen der Kathoden. 



Als Probe der Anwendbarkeit der Rechnung gelang die 

 Umkehrung der Vers chieblichkei tsrichtung der dunklen 

 J-Flache bloss dadurch, dass man cet. par. einen kleinen Con- 

 densator von \b an (el. Maass) Capacitilt neben die Kathoden 

 schaltet. 



