136 VII. Zur Theorie 



sich asymptotisch einerseits den positiven Abscissen, andererseits einer 

 der Abscissenaxe parallelen Geraden an, deren Ordinate dem Winkel- 

 werth von 180*^ entspricht. Sie schneiden die Ordinatenaxe in dem 

 Punkte, der 90° entspricht; hier hegt zugleich ein Wendepunkt der 

 Curven. 



Aus dieser Figur erhellt die Xothwendigkeit des beschriebenen 

 "N^erhaltens. 



Man sieht sogleich, dass in dem Bereich der Curven, wo sie sich 

 der Abscissenaxe anschhessen, grosse Unterschiede von d nur kleinen 

 Aenderungeu von a entsprechen, in der Nähe des Nullpunktes dagegen 

 grosse Aenderungen von a kleinen Unterschieden von d. Das System 

 wird sich daher, wie auch die Erfahrung lehrt, wenn man die stärkere 

 Nadel folgweise um gleiche, oder, wegen der abnehmenden Intensität der 

 verkehrt gebrauchten Streichuadel , sogar um abnehmende Grössen 

 schwächt, anfangs stets nur langsam vom Meridian entfernen, während, 

 wenn sich die Nadeln schon mehr der Gleichheit nähern, selbst einem 

 viel kleineren Sprunge im Unterschiede der Momente ein viel grösserer 

 Sprung in der freiwüligen Ablenkung folgen [4] kann. Hat sich der 

 Unterschied der Nadeln umgekehrt, so kehren dieselben Erscheinimgen 

 symmetrisch wieder. 



Man sieht ferner, dass, je kiemer (p, für um so kleinere positive Avie 

 negative Werthe von d wird das System am Meridian zu kleben scheinen, 

 und in um so grösseren Sprüngen wird es, wenn d unter einen gewissen 

 Werth gesunken ist, schUessüch den Aequator überschreiten. Die Wahr- 

 scheinlichkeit, dass es gelingen werde, äf = zu machen, ist natürhch 

 von (f unabhängig und für alle Werthe von fp gleich klein. Je kleiner 

 aber y> ist, oder je vollkommener parallel die Nadeln sind, um so grösser 

 wird für den kleinsten, für gewöhnhch herstellbaren positiven Werth von 

 d die Ergänzung der freiwüMgen Ablenkung zu 90", um so kleiner folg- 

 hch diese selber, um so grösser hingegen für den kleinsteh demnächst 

 herstellbaren negativen Werth von d die freiwilhge Ablenkung, um so 

 kleiner folghch deren Ergänzung zu 180° sein. 



Was die Eichtkraft des Systemes betrifft, so ist deren Maass be- 

 kannthch die Diagonale des Parallelogramms, von dem man zwei Seiten 

 erhält, wenn man auf die beiden magnetischen Axen von ihrem Kreuzungs- 

 punkt aus Stücke im Werthe der zugehörigen magnetischen Momente 

 aufträgt. Es bedarf kaum der Erwähnung, dass der Werth dieser Dia- 

 gonale von (f> und d so abhängt, dass er für d = durch Wachsen 

 von (f bis 180° jede Grösse bis zu 2 M^ anmmmt, imd dass folghch 

 ein nahe winkelrecht zum Meridian stehendes System durch grösseres <jp 

 an Kichtkraft einem solchen ül)erlegen sein kann, welches bei gleichem, 



