234 I^' Ueber den zeitlichen Verlauf voltaelektrischer Inductionsströme. 



mit vollkommen derselben Geschwindigkeit falle, mit der er ansteige^ 

 folglich auch der Verlauf der beiden Nebenströme vollkommen der näm- 

 liche werde, wenn der Widerstand der Nebenleitung gegen den der 

 Kolle und den der Kette verschwinde.^ Dies wäre eine Thatsache von 

 erheblichem Belang. Eine Reihe der wichtigsten Versuche, die ich oben 

 bereits andeutete, würde dadurch ausnehmend erleichtert und vereinfacht^ 

 da es nicht die mindeste Schwierigkeit hätte, die von Hrn. Wundt an- 

 gegebene Bedingung zu verwirklichen. Hr. Wundt hat indess für seine 

 Behauptung keinen Beweis mitgetheilt, und eine etwas genauere Prüfung 

 lehrt, dass sie nicht richtig ist. Die Bedingung dafür, dass die Induction 

 zu Anfang und zu Ende gleichen Verlauf nehme, oder für die Congruenz 

 der diesen Verlauf darstellenden Curven, ist eine andere, und zwar 

 schwieriger zu erfüllende, als die von Hrn. Wundt bezeichnete. 



Den zeitlichen Verlauf von luductionsströmen zu bestimmen, ist 

 mit Hülfe der von Hrn. Helmholtz aufgestellten und durch den Ver- 

 such bewährten Grundsätze^ im Allgemeinen leicht thunlich, nur dass 

 man dabei sogar in sehr einfachen Fällen bereits auf unmässig ver- 

 wickelte Ausdrücke geführt wird. Zwar wenn wir uns bloss an die Er- 

 mittelung jener Bedingung halten wollten, könnten wir die Aufgabe sehr 

 vereinfachen dadurch, dass wir nur die Induction in der Hauptrolle be- 

 trachteten, ohne Rücksicht auf die Gegenwart einer Nebenrolle. Denn 

 es ist deutüch, dass im Fall der Congruenz die Induction der Nebenrolle 

 auf sich selber und deren Rückwirlomg auf den Inducenten kernen 

 Unterschied im Verlauf der Ströme herbeiführen können, weil sie näm- 

 üch sell)er gleich verlaufen. Inzwischen schien es mir wünschenswerth, 

 das Problem etwas allgemeiner zu behandeln, um zugleich zu einer klaren 

 Vorstel- [380] lung vom zeithchen Verlauf der in einer Nebenrolle, wie 

 auch der in der Hauptrolle bei Gegenwart einer NebenroUe inducirten 

 Ströme zu gelangen. Hr. Helmholtz hat wohl bereits ganz allgemein 

 die Aufgabe gelöst, den Verlauf der Induction in einer beliebig ver- 

 zweigten Leitung anzugeben, worin sich beliebig vertheilt constante 

 elektromotorische Kräfte und auf sich selber wie aufeinander einwirkende 

 Rollen befinden.^ Dieser Fall lässt sich auf den unsrigen zurückführen, 

 wenn man sich die Nebenrolle so in eine Zweigleitung eingeschaltet 

 denkt, dass sie von keinem merklichen Antheil des Kettenstromes durch- 

 flössen wird, am einfachsten, wenn man sie als eine am inducirenden 

 Kreise zwischen Kette und Hauptrolle angebrachte Zweigleitung ansieht, 



1 A. a, O. und S. 550. 



2 Poggendorff's Annalen u. s. w. 1851. Bd. LXXXIII. S. 505. 



3 A. a. O. S. 511—514. 



