§. 2. Bezeichnung der hier noch zu lösenden Aufgabe. 235 



und den Widerstand der zwischen ihren Enden begriffenen Strecke = 

 setzt. Indessen hat bisher weder der Schöpfer jener Theorie, noch meines 

 Wissens sonst jemand, eine solche Anwendung davon veröffentücht. 

 Unsere Kenntniss des Verlaufes der Inductionsströme in Nebenrollen be- 

 schränkt sich zur Zeit noch auf einige von Hrn. Beetz ausgeführte 

 Messungen,^ und auf die von Hrn. Helmholtz, ausserhalb seiner allge- 

 meinen Formel, für den Nebenstrom durch Oeffnen der Kette gegebene 

 Bestimmung. 2 Ich glaube deshalb, dass die folgende Auseinandersetzung 

 nicht als ganz überflüssig erscheinen werde. Ich habe dabei der ange- 

 deuteten Herleitung aus der allgemeinen Formel die selbständige Auf- 

 stellung der Gleichungen vorgezogen, indem so eine für uns zwecklose 

 Verwickelung vermieden wird. 



Wir betrachten zuerst nur einen inducirenden Kreis, in dem sich eine 

 Kette, dem gegenüber sich ein inducirter Kreis befindet, und durch 

 dessen Schhessung und Oeffnung die Induction gescliieht. Es sei 



A die elektromotorische Kraft der Kette; 



IV der Widerstand des inducirenden Kreises (der Hauptrolle und der 

 Kette zusammengenommen) ; 



w„ der Widerstand des inducirten Kreises (der Nebenrolle [381] 

 und etwa zwischen deren Enden begriffener Leiter zusammengenommen);, 



F das Potential der Hauptrolle auf sich selber; 



n das Potential der Nebenrolle auf sich selber; endhch 



Q das Potential der beiden Rollen aufeinander. 

 Die Potentiale denke man sich überall noch mit der Inductionsconstanten 

 (Hm. Neumajstn's e) multiphcirt, oder, was für uns auf Eins heraus- 

 kommt, die Widerstände in einer solchen Einheit ausgedrückt, dass die 

 Inductionsconstante = 1 wird.^ Die Inductionskräfte der ausserhalb der 

 Rollen gelegenen Kettentheile werden vernaclilässigt. 



Ferner wollen wir mit I die Stärke des von der Zeit unabhängig 

 gewordenen inducirenden Stromes, mit /„, 7« diese Stärke als Function 

 der Zeit bezeichnen, je nachdem es sich um Anfang oder Ende oder um 

 Steigen oder Fallen des Stromes handelt, gleichviel ob das Steigen oder 

 Fallen die Folge sei des Schüessens oder Oefihens des Kreises, wie in 

 dem zunächst, oder des Oeffnens oder Schüessens einer Nebenleitung, wie 

 in dem später zu zergliedernden Falle. Ebenso soll ?« , ie die Stärke des 

 in der Nebenrolle inducirten Stromes als Function der Zeit bezeichnen. 



1 Poggendorff's Annalen u. s. w. 1858. Bd. CV. S. 514. 



2 A. a. O. S. 536. 537. 



3 Vergl. Kirchhoff in Poggendorff's Annalen u. s. w. 1849. Bd. LXXVI. 

 S. 426; — Helmholtz ebendas. 1851. Bd. LXXXni. S. 508. 



