l236 IX. Ueber den zeitlichen Verlauf voltaelektrischer Inductionsströme. 



je nachdem es sich um einen durch Anfang oder Ende, oder durch das 

 •Steigen oder Fallen des Hauptstromes inducirten Strom handelt, gleich- 

 viel natürhch wiederum wie die inducirende Stromschwankung herbei- 

 geführt wurde; und in derselben Weise wollen wir die entsprechenden 

 Hülfsgrössen, deren ^vir bedürfen werden, in jenen beiden Zeitabschnitten 

 von einander unterscheiden. 



Die Dauer des Schüessens und Oeflhens der Kette setzen wir stets 

 = 0, d. h. wir nehmen keine Kücksicht darauf, dass in Wirklichkeit, 

 -auch ohne dass die Induction sich einmischt, der Strom nicht in einem 

 nntheilbaren Augenbhck von Null bis zu der ihm durch die OnM'sche 

 Formel vorgeschriebenen Stärke anwächst, oder von dieser Höhe zu Null 

 herabfällt, sondern dass, ganz abgesehen von Verzögerungen, welche im 

 Wesen des elektrischen Vorganges liegen, unstreitig ein allmähUches 

 Ab- [382] nehmen oder Wachsen des Widerstandes der Berührungsstelle 

 (lie Natur eines solchen Sprunges überhebt. 



Fig. 15. 



Fig. 15 ist bestimmt, die Verhältnisse, die sich uns im Folgenden 

 darbieten werden, zu versinnlicheu. Sie zeigt in ihren beiden oberen 

 Abtheilungen A und E den Verlauf des Hauptstromes zu Anfang und 

 Ende des Stromes, in ihren beiden unteren Abtheilungen a und e den 

 des Nebenstromes in denselben Zeitabschnitten. Die den einzelnen CuiTen 

 beigesetzten Zahlen entsprechen den arabischen Ordnungszahlen der da- 



