240 IX. Ueber den zeitlichen Verlauf voltaelektrischer Inductionsströme. 



die Indiiction durch den entstellenden Xebenstrum hebt in dem inducirten 

 Kreise die durch den entstehenden Hauptstrom im ersten Augenblicke 

 gerade auf. Für t = cc schüesst sich die Curve der Abscissenaxe an. 

 Dazwischen liegt ein Maximum. Setzt man in dem zweiten Differential- 

 (|uotienten von ia nach t t =^ 0, so erhält man einen positiven Werth; 

 die Curve ist am Nullpunkt concav gegen die Abscissenaxe. Aus ihrem 

 allmählichen Aufsteigen zu einem in endlicher Entfernung vom Null- 

 punkte gelegenen Maximum im Gegensatz zum plötzüchen Auftreten des 

 Endnebenstromes in endlicher Grösse auf dem Nullpunkt selber erklärt 

 sich die grössere physiologische Wirkung des letzteren. 



Setzt man t = in dem ersten Differentialquotienten von /« nach 

 t, so erhält man 



_ ^<g 



FR — Q-" 

 Dieser Werth, die Anfangssteilheit der Curve, ist absolut genommen um 

 so grösser, je kleiner F, das Potential der Hauptrolle auf sich selber. 

 Unter der Voraussetzung, dass bei gTÖsserer Anfangssteilheit das Maxi- 

 mum früher eintrete, ist dies ein analj^tischer Ausdruck für die Thatsache, 

 dass der Schliessungs- und Oeffnungsschlag sich um so weniger von ein- 

 ander unterscheiden, je weniger Windungen (he Hauptrolle hat, und je 

 lockerer gewickelt sie ist. 



Die von Hrn. Henby beobachtete Annäherung des Schliessungs- 

 schlages an den Oeffnungsschlag durch Yergrösserung von w (s. oben 

 S. 230) erklärt sich dadurch, dass alsdann, für ^ = 0, die ne- [387] 

 gative Exponentialgrösse in der Klammer sich der Null, die positive der 

 Einheit, der Coefficient vor der Klammer aber dem Anfangswerthe des 



A O 



Oeflfnungsstromes, — ry , nähert. Mau sieht übrigens, dass sich diese Art, 



die physiologische Wirkung der lieiden Schläge einander mehr gleich zu 

 machen, für unsere Zwecke nicht eignet. 



In Bezug auf die Abhängigkeit von Q, welches am Magnetelektro- 

 motor durch das Yerschieben des Sclihttens geändert wird, ist hervorzu- 

 heben, dass es nicht als ein blosser Factor hi den Ausdruck für /„ ein- 

 geht, wie in den für ig (Gleichung 2), sondern auf eine viel ver\nckeltere 

 Weise. Man schwächt also nicht allein den Anfangsnebenstrom, indem 

 man die Nebenrolle von der Hauptrolle entfernt, sondern man verändert 

 zugleich dessen Verlauf in der Art, dass das Maximum sich verschiebt; 

 nach welchem Gesetze, werden wir an einem einfacheren Beispiel sehen. 



AVas den Verlauf des Hauptstromes betrifft, so steigt die ihn vor- 

 stellende Curve (Fig. 15. A. Curve 3), nach Aussage ihres zweiten 

 Differentialquotienten nach t für t = 0, stets sofort concav gegen die 



