§. 4. Induotion durch Schliessen des inducircnden Kreises. 241 



Abscissen an, um sich as^anptotisch der beständigen Stärke anziischliessen, 

 die dem Strom unabhängig von der Induction zukommt. Ganz wie in 

 dem einfachen, von Hrn. Helmholtz betrachteten Falle des Anfangs- 

 extrastromes bei Abwesenheit einer Nebenrolle,^ geschieht dies, indem 

 sich von einem von der Zeit unabhängigen Güede, welches jene beständige 

 Stärke darstellt, eine ursprünglich ihm gleiche, mit der Zeit asymptotisch 

 schwindende Grösse abzieht, welche die Induction misst. Während aber 

 in jenem Falle diese Grösse die Ordinate einer einzigen Exponentialcurve 

 ist, haben wir es hier mit der Summe zweier solcher Ordinaten zu thun. 

 Die Exponenten dieser lieiden Gheder sind die nämhchen, die in dem 

 Ausdruck für ia vorkommen, allein die beiden Glieder erhalten hier im 

 Allgemeinen verscliiedene Anfangswerthe, indem das negative Glied mit 

 <Dai, das positive mit O^g multiphcirt ist. Da (I)„j unter allen Um- 

 ständen einen positiven, O^g dagegen [388] einen negativen Werth hat, 

 so sind beide Glieder negativ, und von dem beständigen Ghede abzu- 

 ziehen. Man hat übrigens 



A\ , AF 



Ia ] dt = ^. 



V IC j IV 







f 



Der Nenner PU — Q- = — A, der in unseren Formeln eine 

 grosse Rolle spielt, verdient eine besondere Berücksichtigung. Für A = 

 würde für jeden endlichen Werth von t die Ordinate des Anfangsneben- 

 stromes = 0, und für ^ = unbestimmbar, da zwischen A und t keine 

 Beziehung obwaltet. ^ Für PO < Q^- würde die lüammer negativ, also 

 ia positiv, was auch keinen Sinn bietet. Aehnliche Folgerungen ergeben 

 sich für Ia. Allein schon das Nullwerden von A setzt, wenn man sich 

 der Einfaclilieit halber beide Rollen als von genau gleicher Beschaffen- 

 heit, folglich P = W denkt, das Unmögliche voraus, dass die beiden 

 Rollen denselben geometrischen Ort einnehmen. Nur in dem Falle ^vürde 

 dies annähernd verwirklicht, wo man sich die inducirenden Theüe beider 

 Kreise unter dem Bilde zweier congruent gekrümmten, einander überall 

 fast bis zur Berührung genäherten linearen Leiter vorstellt, deren Quer- 

 schnitt gegen die Dimensionen der von den Leitern begrenzten Figur 

 verschwände. Aber völhg gleich, geschweige > (P = 11) könnte Q selbst 



1 A. a. 0. S. 510. 511. 



2 [Im Text ist übersehen, dass A = oder PH = Q'- von vorn herein zu 

 denselben analytischen Folgen führt, die am Schluss des Paragraphen, S. 244, als 

 Folge von P = 11 = Q sich angegeben finden.] 



K. du Bois-Reymond, Ges. Abb. I. 16 



