246 IX. Uebcr den zeitlichen Verlauf voltaelektrischer Induetionsströme. 



0,1 = Oej Ue — i?e, 6« 2 = ^e^Ue — Re berecliuen sich diesmal be- 

 ziehlich zu 



NW + 10„ [li-k + u-n) P + 2NQq, 

 2(^^,•+ Wn) {PU— Q') 

 w'ö Qe die neue Wurzelgrösse vorstellt. 



Das allgemeiüe vollständige Integxal heisst: 



Die beiden Integrationscoustanten C^ und Q bestimmen sich durch 

 L = ^!^ flu- t = 0, 



[394] Der Sinn dieser Formeln ist folgender. Bei geschlossener 



Air 

 Nebenleitung hat der Kettenstrom in der Hauptrolle die Stärke — i^> 



Beim Oeffnen der Nebenleitung steigt er von hier zur Stärke 



nach einem ähnlichen Gesetze an, wie früher vom Nullpunkte (Fig. 15. A^ 

 Curve 5). Der Verlauf des Nebenstromes (Fig. 15. a, Curve 6) ist auch 

 ähnlich dem beim Schhessen der Kette, nur dass, ida die Stromschwan- 

 kung kleiner ist, auch der Flächenraum abgenommen hat, den die Curve 

 mit der Abscissenaxe begTenzt. Beim Schhessen der Nebenleitung fügt 

 sich diesmal der Extrastrom, dessen Verlauf durch die beiden Exponential- 



glieder dargestellt Mird, zum beständigen Strome " hinzu, so dass 



