§. 9. Versucho zur Bestätigung der Theorie. 253 



Gestalt der Ciirveii /„ und ig verändert werden, und deren Congruenz 

 erhalten sein nur unter bestimmten Bedingungen für die Geschwindig- 

 keit des Schliessens und Oeffnens der Xebenleitung, die im Allgemeinen 

 sich nur zufällig, wenn je, erfüllt finden werden. Diese Veränderungen 

 müssen aber deshalb die Zuckung gleich merklich beeinflussen, weil sie 

 den Anfang der Curveu, also deren steilsten, und somit physiologisch 

 wirksamsten Theil betreffen. Das beste Mittel, diesem Uebelstande ab- 

 zuhelfen, wäre, der Nebenleitung einen solchen Widerstand zu ertheilen, 

 dass jene Veränderungen davon nur noch einen verschwindenden Bruch- 

 theil betrügen.^ Leider ist dies Mittel hier nicht anwendbar, weil v\ 

 gegen lOg, wo möglich sogar gegen »r^., verschwinden soll. Es bleibt 

 also nichts übrig, als jene Veränderungen, da sie der Grösse nach ge- 

 geben sind, der Zeit nach zu beschränken, und ihre Dauer dem durch 

 die Xatur der Sache bedingten Grenzwerth nahe zu bringen, indem man 

 das Schliessen und Oeffnen möglichst rasch vollzieht. Verfährt man so, 

 so erhält man bei gleicher Stromrichtung oft lange Reihen genau gleich 

 hoher Anfangs- und Endzuckungen, zum Zeichen, dass nunmehr, allem 

 Ermessen nach, die beiden Ströme wirklich congruent sind. 



Bei Betrachtung des zeitüchen Verlaufes der Induction die Gegen- 

 wart von Eisen in der Hauptrolle in Rechnung zu ziehen, gestattet der 

 Zustand unserer Kenntnisse insofern noch nicht, als wir hinsichtüch der 

 Beziehung zwischen der Stärke eines veränderhchen Stromes und dem 

 dadurch erregten Magnetismus meines Wissens auf die empirischen Be- 

 stimmungen des Hrn. Beetz beschränkt sind.^ Ich wollte aber doch 

 prüfen, was von praktischer Wichtigkeit ist, wie sich die obigen Versuche 

 gestalten würden, wenn ich in die Hauptrolle ein Drahtbündel brächte, 

 womit man sie gewöhnlich anzuwenden pflegt. [402] Dass die im Eisen 

 als Leiter inducirten Ströme die einmal hergestellte Congruenz nicht 

 stören würden, war von vorn herein sicher, erstens, weil sie bei hin- 

 reichender Dünne und guter Isoürung der Drähte kaum in Betracht 

 kommen,^ zweitens aber und vornehmlich, weil sie selber congruent 

 ausfallen. Dagegen war es fragüch, ob auch der Magnetismus der 

 Drähte die Congruenz würde bestehen lassen. Dazu müsste er mit der- 

 selben Geschwindigkeit entstehen und vergehen, was zwar bei der Lang- 

 samkeit der Stromschwankungen, um die es sich hier handelt, recht gut 

 möghch schien, jedoch zu versuchen stand. 



1 Vergl. Helmholtz, a. a. <>. S. 517. 



2 Poggendorff's Annalen u. s. w. 1858. Bd. CV. S. 516 ff. 



3 Vergl. Helmholtz, a. a. 0. S. 535. 536. 



