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im FaUe (XXXIX) 



dx, 

 r > «-^V 



§. 9. Sonstige Combinationen. 305 



> (€ + r)x,, 



dt 

 sein (vergi. oben §. VI). 



Schwankt ein beständiger Strom, der den Magnet abgelenkt hält, so 

 dass seine Stärke von / sich plötzMch zn /, ändert, so erhält man, je 

 nachdem « > oder = ?<, die Gleichmigen 



der Magnet geht schwingungslos in die neue Lage über. 



Ein Hin- und Hergang des aperiodischen Magnetes ist nur möglich, 

 wie man jetzt auch ohne Rechnung sicher schliessen kann, wenn die 

 Grleichgewichtslage selber bei positiver Schwankung der Stromstärke 

 wieder zurück-, bei negativer Schwankung wieder vorspringt, und wenn 

 entweder dieser zweite Sprung die Gleichgewichtslage wieder auf die 

 andere Seite des Magnetes [832] verlegt, oder der zweite Sprung zu 

 einer Zeit geschieht, wo in Folge des ersten Sprunges der Magnet noch 

 eine dem zweiten Sprunge entgegengesetzte Geschwindigkeit hat; im 

 letzteren Falle darf aber, soll die neue Gleichgewichtslage überschritten 

 werden, diese Gleichgewichtstage höchstens in solcher Entfernung |, vor 

 dem ihr entgegenkommenden Magnete stehen bleiben, dass seine Ge- 

 schwindigkeit, je nachdem e > -oder = w, bezielilich noch >(€-!- r) |, 

 oder > £|, ist (vergl, oben §. YI). 



§. X. Nähere Bestimmung der experimentellen Bedingungen, 



unter denen die Bewegung gedämpfter Magnete 



aperiodisch wird. 



Es wird jetzt nützlich sein, in den Ausdruclv 

 /• = f/e- — li^ 

 statt der von Gauss aus analytischen Gründen angenommenen und bis- 

 her auch von uns benutzten Sjanbole 2 £ und n^ die wirklichen Grössen 

 zu setzen, die darin eingehen. Für ii^ haben wir schon oben seinen 

 nH 

 ~W 

 wollen, dass wir für m schreiben (/ + t/H) m', wo i die permanente, 



E. du Bois-Reymond, Ges. AMi. I. 20 



