308 XII. Uebcr aperiodische Bewegung gedämpfter Magnete. — Abb. I. — 



ferneres Amiähcrn des Stabes, leicht dahin, dass auch der von 90** 

 fallende Spiegel sich schwingungslos auf den Nullpmikt einstellt. Jenes 

 Ueberschreiten erklärt sich vermuthhch so, dass bei weit über die Scale 

 hinausgehenden Ablenkungen zwar die Richtkraft langsamer wächst als 

 die Bögen, noch schneller aber die Dämpfung durch die cyündrische 

 Kupferhülse abnimmt, daher der Magnet bei dem |, wo unsere Gesetze 

 merklich zu gelten anfangen, mit einer Greschwindigkeit anlangt, die ihn 

 befähigt, den NuUpunkt zu überschreiten, so lange nicht r einen gewissen 

 Werth übertrifft (vergl. oben §. VI). Bei einer sphärischen Hülse Avürde 

 aller WahrscheinUchkeit nach kein solches Ueberschreiten stattfinden. 



Nähert man den Stab dem Magnet immer mehr, so sclilägt der 

 Magnet um. Vorher kommt natürlich der Punkt, wo er völüg astatisch, 

 n = Q und r = 6 ist, wo er also durch den oben S. 290 theoretisch 

 abgeleiteten Zustand lündurchgeht, in welchem er sich gleich einem 

 Körper bewegt, dem das umgebende Mittel einen seiner Geschwindigkeit 

 proportionalen Widerstand entgegensetzt. Aus Gründen, die keiner Aus- 

 führung bedürfen, vermag die Beobachtung diesen Zustand nicht zu 

 erfassen. Darüber hinaus gehorcht die Bewegung Avieder dem durch 

 Gleichung (VII) ausgesprochenen Gesetze, um schliessüch durch den 

 Grenzfall (XIAO hindurch von Neuem periodisch zu werden. 



Wir werden im Folgenden den Begriff der Beruhigungszeit des 

 Magnetes brauchen. Es ist die Zeit, welche verfliesst vom Augenblicke, 

 wo der abgelenkte Magnet fallen gelassen wird, bis zu dem, wo seine 

 Ablenkung unmerkhch, d. h. kleiner als eine bestimmte kleine Grösse, 

 etwa ein Zehntel Sealentheil, wird. Die Umstände zu kennen, welche 

 diese Zeit verkleinern, ist von praktischer Wichtigkeit. Zu wahrhaft 

 scharfer Messung eignet sich übrigens die Beruhigungszeit nicht; nament- 

 hch bei hoher Astasie ist schwer zu sagen, wann die Bewegimg ein Ende 

 hat. Da bei gleichem t die Ablenkung des schwingungslos zum Null- 

 punkte zurückkehrenden Magnetes | proportional ist (s. oben S. 288. 289), 

 so wächst auch die Be- [836] ruhigungszeit mit |. Der unten näher 

 zu beschreibende Magnetspiegel I z. B. brauchte bei 298-5™"' Abstand 

 des HAuy'schen Stabes, wo seine Bewegung zuerst aperiodisch schien, 

 von I = 25 «*= fallend 4-2, von | = 500««' fallend 5-2 Secunden zur 

 Bemhigung. Deutlicher wird der Unterschied bei höherer Astasie, wie 

 sie durch Annähern des Stabes erreicht wird, und wobei, wie wir bald 

 näher sehen werden, die Beruhigungszeit auch absolut grösser ist. Bei 

 282-5™'"; 277-5™™ Abstand des Stabes betrug die Beruhigungszeit des 

 von I = 25*"' fallenden Spiegels beziehhch 10-0; 20-0, die des von 

 I = 500«« fallenden 17-6; 29-6 Secunden. 



