312 XII. Ueber aperiodische Bewegung gedämpfter Magnete. — Abb. I. — 



austeilen, wie oben. Die abneliniendeu Amplituden lial)eu wieder zum 

 Ausdruck 



allein der Expouent verändert sich jetzt so, dass n kleiner wird, ^vährend 

 auch £, nur in ^iel geringerem Maasse, abnimmt. Denkt man sich 

 wieder zwei solche .Werthe von N, und von w [840] und £, dass iV7\ 

 = N' T\ , so mrd diesmal die kleinere Amplitude dem grösseren N 

 entsprechen. Annäherung des Stabes müsste zur Folge haben, dass der 

 Magnet langsamer schwänge, und dass zugleich seine Amphtuden etwas 

 langsamer abnehmen: seine Beruhigungszeit müsste durch den Einfluss 

 des Stabes etwas grösser werden. 



So sicher dieser Schluss erscheint, so straft ihn doch die Erfahrung 

 Lügen. Die Spalte %o — %m der Tabelle auf S. 310 zeigt, dass \iel- 

 mehr die Beruhigungszeit des eben schwingungslos gewordenen Magnetes 

 um keinen geringen Bruchtheil kleiner ausfällt als die des nicht astasirten. 

 Den Grund dieser Abweichung suche ich in dem Widerstand der Luft. 

 Da dieser mit der Geschwindigkeit wächst, so muss die dadurch bewirkte 

 Verzögerung im Falle von Schmngungen grösser sein als bei schmng-ungs- 

 loser Rückkehr zum Nullpunkte, gleiche Beruhigungszeit in der Luftleere 

 und gleiche Fallhöhe vorausgesetzt. Man könnte einwenden, dass dann 

 der Unterschied %o — '^m bei dem schweren Spiegel verhältnissmässig 

 kleiner sein müsste als bei dem leichten, wovon eher das Gegentheü 

 zutrifft. AUein der Hauptsitz des Luft^^idcrstandes ist unstreitig der 

 ringförmige Spalt zwischen Spiegeh'aud und Dämpfer, und dieser Spalt 

 ist bei dem schweren, dicken Spiegel, wenn auch nicht überall gleich 

 eng, fünfmal so lang als bei dem leichten, dünnen Spiegel. Trotz der 

 gleichen Grösse und Gestalt der Flächen beider Spiegel erfährt also der 

 dickere einen grösseren Widerstand, und der Unterschied der Widerstände 

 ist '\ermutlilich so gross, dass er den Unterschied der Massen übenviegt. 

 Versuche zur Prüfung dieser Hypothese habe ich noch nicht angestellt. 

 Wie dem auch sei, für den Gebrauch ergiebt sich, dass der Zustand der 

 ehen eingetretenen Schwingungslosigkeit des Magnetes zugleich den Vor- 

 theü der kleinsten Berulügungszeit gewährt, welche die angewandten Vor- 

 richtungen gestatten. 



§. Xn. Bestätigung der für den Fall einer Anfangs- 

 geschwindigkeit theoretisch gefundenen Bewegungsgesetze 

 aperiodischer Magnete. 



Lässt man auf den aperiodisch sich l)ewegenden Magnet einen be- 

 ständigen Strom von längerer Dauer wirken, der ihn [841] innerhalb 



