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 lieber aperiodische Bewegung gedämpfter Magnete. 



Zweite Abhandlung. 



(Gelesen in der Gesammtsitzung der Königl. Akademie der Wissenschaften zu Berlin 

 am 23. Juni 1870.) ^ 



Hierzu Taf. IV. Fig. 4—8. 

 §. I. Einleitung. 



Bei der kürzlich von mir der Akademie mitgetheilteu Theorie der 

 aperiodischen Bewegung gedämpfter Magnete bin ich dem vom physi- 

 kalischen Standpunkte sich darbietenden Wege gefolgt, das allgemeine 

 vollständige Integral der Differentialgleichung für die Bewegung des 

 Magnetes aufzustellen, und die darin vorkommenden willkürüchen Con- 

 stanten der jedesmaligen Aufgabe gemäss zu bestimmen. Indem ich die 

 Ablenkung zur Zeit NuU, = oder = einer positiven oder negativen 

 Grösse |, ebenso die Geschwindigkeit zur Zeit NuU, = oder gleich 

 einer positiven oder negativen Grösse c setzte, habe ich die Bewegungs- 

 gleichungen für die verschiedenen Combinationen dieser Fälle nacheinander 

 einzeln hergeleitet. 



Unter diesen Combinationen erwies sich besonders lehrreich die, wo 

 der Magnet bei | im Augenblicke des Fallenlasseus eine Anfangsgeschwin- 

 digkeit — c, also im Sinne der Richtkraft, erhält. Die Rechnung zeigte^ 

 dass auch dann der NuUpunkt nicht überschritten werde, so lange nicht 

 c grösser als (« + ^) | sei. Es entstand die Frage nach dem Sinne 

 dieser Bedingung. Da es gleichgültig ist, ob der Magnet bei | im Augen- 

 blicke des FaUenlassens eine Anfangsgeschmndigkeit c im Sinne der 

 Richtkraft erhält, oder ob er diese Geschwindigkeit als Fallgeschwindigkeit 



1 Monatsberichte der Akademie u. s. w. 1870. S. 537. — Die Bezeichnungen 

 in dieser Abhandlung sind dieselben wie in der ersten. Die Ordnungszahlen der 

 Formeln sind diesmal arabische, zum Unterschiede von den römischen der ersten 

 Abhandlung. — In den Abhandlungen über aperiodische Bewegung sind mit erster, 

 zweiter . . . Abhandlung stets nui- diese gemeint. 



