356 XIV. Ueber aperiodische Bewegung gedämpfter Magnete. — Abb. III. — 



Au Stelle der durch diese Gleichuug vorgestellteu Siuuscurve setzt alsa 

 die Theorie eiue Gerade, uänihch die au die Siuuscune im Xiülpuukte 

 gelegte Taugente, demi diese hat zur Gleichuug 



V = il/w^ . X. 

 Da die Siuuscurve concav gegeu die Ahscissenaxe ist, erhebt sich die 

 Gerade vom Nullijuukt aus über sie fort; für x = 90° beträgt der 



Unterschied der Ordinateu beider Curven Mii^. i— 1 1; für x =-- ISC, 



Mn^ . n. S. die Curve y und die Gerade Oy in Fig. 27, in welcher 

 M n^ = 2/g gesetzt ist. 



Im Folgenden soll vom verschiedenen Verhalten solcher Ableukimgen 

 die Rede sein, für welche die Voraussetzungen der Ditfereutialgleichuug 

 annähernd erfüllt sind, uud solcher, auf welche diese Voraussetzungen 

 nicht mehr passen. Da erstere im Bereiche der Scale bleiben und mit 

 dem Fernrohr abgelesen werden, letztere darüber hinausgehen und mit 

 unbewaffnetem Auge wahrnehmbar sind, nenne ich jene teleskopische, 

 diese makroskopische Ablenkungen. 



Nach Obigem ist klar, dass, wenn der Magnet aus makroskopischer 

 Ablenkung fallt, an jedem Punkte seiner Bahn, bis in die Xähe des 

 Nullpunktes, eine merklich kleinere Kraft auf ihn wirkt, als die Theorie 

 annimmt, uud dass folgüch seine Geschwindigkeit eiue kleinere sein ^vird, 

 als die Theorie verlangt. Die Dämpfung ändert liieran nichts, da sie 

 die Geschwindigkeit nur verkleinert. 



Unter den Voraussetzungen der Differentialgleichung, und für s = ?/, 

 würde, wie ich gezeigt habe, der Magnet auch mit der Geschwindigkeit, 

 mit der er aus dem Uuendhchen fiele, den Nullpunkt nicht überschreiten. 

 Ist £ > n, so muss, damit der Nullpunkt überschritten werde, die Ge- 

 schwindigkeit des Magnetes jene Geschwindigkeit bei der Ablenkimg | 

 sogar noch um 2r| übertreffen. Um me viel weniger wüd in beiden 

 Fällen zum Ueberschreiten des Nullpunktes die ungleich kleinere Ge- 

 schwindigkeit [752] genügen, die der Magnet in "Wirkhchkeit erlaugt, 

 wenn er aus mögüchst grosser Ablenkuug, von 180°, fällt. Wie gross 

 auch hier der Abstand zwischen theoretischer Voraussetzung und Wirk- 

 lichkeit sei, diese Folgerung aus der Difiereutialgieichung, sollte man 

 meinen, muss, w^eil gleichsam a fortiori bewiesen, in Wirklichkeit den- 

 noch zutreffen. 



Stellt man aber den Versuch mit Magnetspiegel uud Dämpfer der 

 WiEDEMAMj'schen Bussole an, indem man der Bequemlichkeit halber 

 den Spiegel sogar nur aus der Ablenkung von noch nicht ganz 90° 

 fallen lässt, in der ein ki-äftiger Strom ihn hält, so ist wenigstens bei 

 e = n, oder nur massig > n, der Erfolg nicht der erwartete , sondern 



