§. 2. Aper. Magnete bei tele- und bei makroskopischer Alilenkung. 357 



der Xullpuiikt ^^ird mehr oder minder, bei e = 71 an meinen Vor- 

 richtungen um etwa 60 ä<=, überschritten. Der Grund hegt auf der 

 Hand. Zwischen den A'oraussetzungen der Differentialgleichung und der 

 Wirkhchkeit findet hier noch ein Unterscliied statt. Die Differential- 

 gleichung setzt voraus, dass e constant sei. Wegen der Form unseres 

 Dämpfers ist jedoch in Wirldichkeit e eine periodische Function von x, 



TT Stz 



die für x = 0, x = 71, . . . Maxima, für x = _ , x = — , . . . 



sehr tief hegende Maxima hat. Der Magnet kommt also in der Gegend, 

 wo die Voraussetzungen der Diäerentialgieichung merkhch erfüllt sind, 

 mit einer Geschwindigkeit an, welche die ol)en angegebene Grenze über- 

 steigt. Um bei Fall des Magnetes aus so hoher Ablenkung ihn dem 

 KuUpunkt asymptotisch sich nähern zu sehen, muss man daher durch 

 Annähern des HAUY'schen Stabes n^ verkleinern. Nicht bloss nimmt da- 

 durch die Geschwindigkeit ab, welche der Spiegel in der Strecke seiner 

 Bahn erhält, wo die Dämpfung gering ist, sondern es wächst auch die 

 Grösse 2r|, um welche die Geschwindigkeit des Spiegels die durch Fall 

 aus dem Unendüchen eiTeichbare Geschwindigkeit l)ei | übertreffen muss, 

 damit der Nullpunkt überschritten werde. 



Soweit war, im Wesentlichen, die Untersuchung früher schon ge- 

 diehen. ^ Da es aljer hier nicht mehr um teleskopische Ablenkungen sich 

 handelt, so ist weder mehr Möghchkeit, noch Nothwendigkeit da, den 

 Ausschlag selber mit Spiegel, Fernrohr und Scale zu beobachten. Viel- 

 mehr ist die Beobachtung in der Nähe, [753] am Magnete selber, mit 

 unbewaffnetem Auge vorzunehmen, mit einem Wort, aus einer tele- 

 skopischen in eine makroskopische zu verwandeln. Dies hatte ich damals 

 versäumt. Seitdem habe ich darin ein für Demonstration des aperio- 

 dischen Zustandes recht vortheilhaftes Verfahren erkannt, welches ül)er- 

 dies zu einer lehrreichen Wahrnehmung führt. 



Es zeigte sich, dass zwar erwähntermaasseu durch Annäherung des 

 HAUY'schen Stabes ein Punkt erreicht wird, wo beim Oefliien des Stromes 

 der Magnet von 90 '^ asymptotisch dem Nullpunkte sich nähert — bei- 

 läufig ein wunderbarer Anbhck — ; dass aber beim Schüessen des 

 Stromes der Magnet nicht ebenso auf 90" sich einstellt, sondern erst 

 nach ziemUch heftigen Schmngungen zur Ruhe kommt. Bei kleineren 

 makroskopischen Ablenkungen mvd die neue Ruhelage nur mehr oder 

 minder überschritten. Vollends bei e = n findet das Gleiche statt. 

 Dies ist, nur stärker ausgeprägt, sichthch diesell)e Erscheinung, die ich 

 bei teleskopischer Beobachtung schon fiüher spurweise wahrnahm. Ich 



1 S. oben S. 307. 308. 



