§. 2. Aper, Magnete bei tele- und bei makroskopischer Ablenkung. 359 



denken. Es niuss für das Ueberschreiten eine andere Ursache geben, 

 und man könnte geneigt sein, sie in Vergrösserung von n? in Folge 

 temporärer Magnetisirung durch den Strom zu suchen, nur dass es 

 wieder kaum giaubhch ist, dass diese schon bei teleskopischen Ablenkungen 

 von Einfluss werde. Hrn. Poggendorff's doppelsinnige Ablenkung^ 

 zeigt wohl, dass schon nahe dem Nullpunkte temporäre Magnetisirung 

 stattfindet, allein durch Ströme, welche die Nadel senkrecht auf die 

 Windungen stellen. In der That ergiebt sich für das Ueberschreiten 

 noch ein anderer Gnmd. 



Wenn nun nämlich drittens die starken Schwingungen, die an der 

 WiEDEMAJsrN'scheu Bussole sogar für e > n der auf 90° abgelenkte 

 Spiegel zeigt, dadurch entstehen, dass an dieser Bussole bei 90° die 

 Dämpfung vergleichsweise sehr gering ist, so müs- [755] sen bei der 

 SiEMENs'schen Anordnung die Schwingungen auf dem 90 "-Punkt aus- 

 bleiben, um so mehr, als zur Dämpfung durch den Dämpfer jetzt noch 

 die durch das Multipücator-Gewinde tritt. Allein auch hierin sah ich 

 mich getäuscht. Jene Schwingungen bestehen trotz der beständig 

 bleibenden, ja wachsenden Dämpfung fort. Auch sie haben also, 

 wenigstens in der Hauptsache, mit der Abnahme der Dämpfung an der 

 WiEDEMAJNN'schen Bussole nichts zu schaffen. Vielmehr beruhen sie, 

 zugleich mit dem Ueberschreiten grosser teleskopischer Ablenkungen, auf 

 folgendem naheüegenden, bisher von mir übersehenen Umstände. 



In Fig. 27 stellen die Ordinaten der Curven (~)l, ( y ) ^i , ( y ) ^2 > 

 ( — ) /^ für verschiedene Stromstärken /, I^, ... die ablenkende Kraft 



z, ^j , .... des Stromes an jedem Punkte des zur Abscissenaxe ent- 

 wickelten Quadranten vor. Gemäss unseren früheren Bezeichnungen ^ 

 hat man 



z = Mk . cos X, z^ — M\ . cos X, . . . 

 Die Ordinaten der Cosinuscurven und die der Sinuscurve ?/ = Mn^ . sin x 

 [756] (s. oben S. 355), obschon auf derselben Seite der Abscissenaxe 

 aufgetragen, sind entgegengesetzten Zeichens, wie selbstverständlich auch 

 jenseit des Nullpunktes die Ordinaten der Sinuscurve, jenseit des 90°- 

 Punktes die der Cosinuscurven das Zeichen wechseln. Der Schneide- 

 punkt einer Cosinuscurve mit der Sinuscurve entspricht der jedesmaligen 

 Ruhelage des abgelenkten Magnetes |, f^, I2 in der Figur. 



Für sehr kleine Stromstärken liegt der Schneidepunkt dem Null- 

 punkte sehr nahe. In der Nähe des Nullpunktes aber fällt die Sinus- 



1 Poggendoeff's Annalen u. s. w. 1838, Bd. XLV. S. 353. 



2 S. oben S. 303. 



