360 XIV. Ueber aperiodische Bewegung gedämpfter Magnete. — Abh, III. — 



curve merklich zusammen mit ihrer Tangente am Nullpunkte v (s. oben 

 S. 355), die Cosinuscurve mit der der Abscissenaxe parallelen Tangente 

 an ihrem Maximum im Nullpunkte /' / 1, (s. die Figur). Das Dreieck 



/, I stellt somit den Inbegrifif der von | bis bei offener Kette auf 

 den Magnet wkenden Kichtkräfte vor. Wir wollen dies Dreieck E 

 nennen. Zieht man E vom Rechtecke / /, | ab, so bleibt ein mit E 

 congraentes Dreieck 0/7, übrig, welches den Inbegriff der von nach 



1 l)ei geschlossener Kette auf den Magnet wirkenden ablenkenden Kräfte 

 vorstellt. Dies Dreieck heisse A. Wegen der Congruenz der Dreiecke 

 E und Ä fällt unter diesen Umständen bei Schhessung der Kette der 



Fig. 27. 



Magnet vom Nullpunlvte dem Punkte | nach demselben Gesetze zu, 

 nach welchem er hei deren Oeffnimg vom Punkte | dem Nullpunkte zu 

 fällt. In beiden Fällen ist bei gleicher Entfernung vom Ausgangspunkte 

 die Geschwindigkeit dieselbe, nm- der Sinn der Bewegung ist unigekehi-t, 

 und für s = n findet daher ebensowenig Ueberschreiten der neuen 

 Kuhelage wie des Nullpunktes statt. Unsere Construction lehrt so das- 

 selbe wie Gleichung XXXYII der ersten Abhandlung. 



Ertheilen wir, im Gegensatze zum Vorigen, dem Strome solche 

 Stärke, dass er den Magnet dem 90 "-Punkte nahe in der Ablenkung 1, 

 hält. An Stelle des Dreieckes E tritt der Flächenraum 0//'|^, an Stelle 

 des Dreieckes A der Flächenraum OI^i/', der in der Figur nicht Platz 

 hat. Jener heisse Fr, dieser F^. Es springt in die Augen, dass Fj^ 



