§. 2. Aper. Magnete bei tele- und bei makroskopischer Ablenkung. 361 



Fr um eine imgeheure Grösse übertrifft, welche für den 90^ -Punkt 

 selber unendlich wird. In gleicher Entfernung vom Ausgangspunkte 

 wirkt also bei Ablenkung des Magnetes stets eine grössere Kraft auf 

 ihn, als bei seinem Falle dem Nullpunkte zu. Unter dem Einflüsse der 

 durch Fa dargestellten ablenkenden Kräfte wird daher der Magnet eine 

 gros- [757] sere Geschwindigkeit erlangen, als die, welche ihm die durch 

 Fr vorgestellten ßichtkräfte ertheilen. Er wird nicht allein die neue 

 Kuhelage überschreiten, sondern, wie leicht sich zeigen lässt, auch -um 

 diese Lage schwingen. 



In der Nähe des 90° -Punktes kann man nämüch die Sinuscurve 

 ebenso durch die der Abscissenaxe parallele Tangente y y y, an ihrem 

 Maximum ersetzen, wie in der Nähe des Nullpunktes die Cosinuscurve. 

 Die Cosinuscurve dagegen fäUt nahe dem 90*'- Punkt in langer Strecke 

 mit ihrer Tangente an jenem Punkte merklich zusammen. Es gilt daher 

 hier für den unter dem vereinten Einflüsse der Erdkraft, des Stromes 

 und der Dämpfung sich bewegenden Magnet dieselbe Differential- 

 gleichung, ^\ie die auf S. 303 der ersten Abhandlung für den auf dem 

 Nullpunkt unter denselben Einflüssen sich bewegenden Magnet auf- 

 gestellte, nur dass jetzt x den Abstand vom 90 "-Punkte bedeutet, und 

 dass k und w^ die Plätze vertauscht haben, folglich £ >_ Y^k Bedingung 

 des aperiodischen Zustandes ist. Dieser Zustand kann aber hier nie er- 

 reicht werden. Annähern des HAur'schen Stabes veimindert die, n^ pro- 

 portionale Steilheit der Sinuscurve: Oy sei die Curve, für die s = n, 

 oder ihre Steilheit die, für die eben Sch^vingungslosigkeit beginnt. Man 

 braucht nur diese Steilheit mit der, k propoi-tionaleu Steilheit der Cosinus- 

 curve ( Y ) -^2 ™ vergleichen, um zu sehen, dass der Natur der Dinge 



nach unter diesen Umständen Y^ stets viel grösser als 7i, folghch als s 

 ist, und also der Magnet um die neue dem 90 "-Punkte nahe Ruhelage 

 schwingen muss. Weiteres Annähern des HAUY'scheri Stabes vermag 

 über diese Schwingungen nichts. Denn der Magnet vollzieht sie nicht 

 mehr unter dem Einflüsse der auf beiden Seiten der Kuhelage in gleichem 

 Sinne -wirkenden Erdkraft, sondern unter dem Einflüsse der ihn von 

 beiden Seiten nach dem 90 "-Punkt hin treibenden Stromkraft. 



Uebrigens versteht es sich von selbst, dass, wenn auch die Schwin- 

 gungen auf dem 90 "-Punkte der WiEDEMAJsT^'schen Bussole nicht allein 

 den zuerst von mir gemuthmaassten Ursprung hal)en, sie doch dadurch 

 begünstigt werden, dass e dort ein Minimum hat, daher sie auch, soweit 

 ein Vergleich möghch ist, an der WiEDEMAisTsr'schen Bussole stärker er- 

 scheinen, als bei der SiEMENs'schen Anordnung. 



Lassen wir die Stromstärke abnehmen, so sinkt zwar der Unterschied 



